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 et de Physique mathmatique, mais encore les proprits du troisime 

 rayon, c'est--dire du rayon qui s'teint une trs-petite distance de la 

 surface rflchissante, soit dans le premier, soit dans le second milieu, et 

 l'on obtiendra ainsi les conclusions suivantes : 



Soit T la dure d'une vibration molculaire dans le rayon incident. 

 Supposons d'ailleurs que l'paisseur d'une onde plane, ou , ce qui revient an 

 mme, la longueur d'une ondulation soit reprsente par 1 dans le rayon 

 incident, et par 1' dans le rayon rfract ordinaire. Soient encore t l'angle 

 d'incidence, t' l'angle de rfraction , et posons 



s=Y' ^T' ^ = Y' ^^~k' ' 



Reprsentons par *, Q."^ les valeurs ngatives des deux sommes 

 i^ + F, '* + F', la lettre F' dsignant ce que devient la constante F quand 

 on passe du premier milieu au second; et, en supposant Q.^^, Q." positifs, 

 prenons 



k , k" -1-. 



Enfin, en admettant toujours que, dans le rayon incident, les vibrations 

 des molcules d'ther soient parallles au plan des x^j^ posons 



u=:kcosT, u' = k'cosT', v =: k siu T = k' siu t', 



u = s/lT* + v% u" = - y/k"* + v% 



r. k' sin T 



/ 1 



k sin T 



-9 sera ce qu'on nomme l'indice de rfraction , et les quations symboliques 

 du rayon incident pourront tre rduites la forme 



(7) | = sinT, j = cosT, = He''"'+'-^-''"', 



H dsignant un paramtre imaginaire et / une racine carre de i. 

 De plus, les quations symboliques du troisime rayon , c'est--diie du rayon 

 qui s'teint trs-petite distance de la surface rflchissante, pourront tre 

 rduites, dans le premier milieu, la forme 



(8) l. = r"' ^ = r^"^'' ^. = He%-(vr-.o., 

 et dans le second milieu , la forme 



