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 le rayon mergent s'teint graduellement, tandis qne le rayon incident forme 

 un angle de plus en plus petit avec la face d'entre. 



Les coefficients des trois coordonnes dans l'exponentielle qui carac- 

 trise un rayon simple, c'est--dire dans l'exponentielle laquelle les dpla- 

 cements symboliques des molcules d'lher sont proportionnels, mrite une 

 attention particulire. Quand le milieu que l'on considre est un milieu 

 isophane ordinaire, qui ne produit pas la polarisation chromatique, les 

 rayons simples qui peuvent s'y propager sont de deux espces. Pour certains 

 rayons, les trois dplacements symboliques de chaque molcule sont pro- 

 portionnels aux trois coefficienls dont il s'agit. Pour d'autres rayons, si l'on 

 multiplie respectivement les trois coefficients par les trois dplacements 

 symboliques, la somme des produits obtenus devra se rduire zro. D'ail- 

 leurs, dans les milieux isophanes, les directions des rayons Inmineux 

 sont gnralement perpendiculaires aux plans des ondes. Cela pos, ou 

 peut affirmer que, dans ces milieux, les vibrations des molcules d'ther 

 seront ordinairement longitudinales, c'est--dire perpendiculaires aux 

 plans des ondes, pour les rayons simples d'une espce, et transversales, 

 c'est--dire comprises dans les plans des ondes , pour les rayons de l'autre 

 espce, quand ces rayons se propageront sans s'affaiblir, ou, ce qui re- 

 vient au mme, quand leurs modules se rduiront constamment l'unit. 

 Mais, quand les modules seront gnralement distincts de l'unit , les rayons 

 simples propags par les milieux isophanes cesseront d'offrir des vibrations 

 longitudinales ou transversales, en devenant ce que nous appelons des 

 rayons vanescents. Alors aussi le rayon vanescent, qui tiendra la place 

 d'un rayon vibrations longitudinales, sera un rayon simple compos de 

 molcules dont les vibrations s'excuteront dans des plans perpendiculaires 

 aux traces des plans des ondes sur le plan fixe correspondant au module i. 



Le troisime rayon de lumire, rflchi ou rfract par la surface de 

 sparation de deux milieux , est prcisment l'un de ceux que nous appelons 

 vanescents ; et pour expliquer les phnomnes de la rflexion et de la r- 

 fraction lumineuses, il est ncessaire de tenir compte de ce troisime rayon. 

 C'est ce qu'avait vu M. George Green ds l'anne 1837; il avait mme cherch 

 dduire de cette ide les lois de la rflexion de la lumire, en appli- 

 quant la dtermination des mouvements de l'ther seul la mthode donne 

 par Lagrange dans la Mcanique analytique, ou , ce qui revient au mme , 

 en faisant concider les quations de condition relatives la surface de spa- 

 ration des deux milieux , avec celles qu'on obtient quand on gale entre elles 

 les pressions exerces par les deux milieux sur cette surface. Mais , comme 



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