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dans le plan d'incidence , l'autre dans le plan perpendiculaire , les nuds de 

 ces derniers seront ingalement dplacs par la rflexion , et il en rsultera 

 entre les deux rayons une diffrence de phases qui sera surtout sensible 

 quand la tangente de l'angle d'incidence se rapprochera beaucoup de l'in- 

 dice de rfraction. Enfin, dans une premire approximation, cette diff- 

 rence de phases sera la somme de deux angles dont les tangentes trigono- 

 mtriques seront les produits qu'on obtient quand on multiplie le sinus 

 d'incidence par la tangente de la somme ou de la diffrence entre les an- 

 gles d'incidence et de rfraction , et par un trs-petit coefficient . Ajoutons 

 que, si l'on nomme 1 la longueur d'ondulation dans le rayon incident, 



k = -y- la caractristique de ce rayon, et k,^, k" les coefficients d'extinction 



des rayons vanescents sous l'incidence perpendiculaire dans le premier 

 et dans le second milieu, le coefficient trs-petit se rduira sensiblement 



k k 



la diffrence j-t; r- , et qu'en consquence, si est positif, k" sera in- 

 frieur au rapport r. De cette remarque, jointe aux formules tablies dans 



la sance du 8 janvier, on dduit aisment une limite infrieure l'ampli- 

 tude des vibrations lumineuses dans le rayon vanescenl que propage un 

 milieu correspondant une valeur positive de . Supposons, pour fixer les 

 ides, que dans le rayon incident la longueur d'ondulation 1 ait la valeur 

 moyenne d'un demi-millime de millimtre, et que ce rayon, polaris 

 perpendiculairement au plan d'incidence , soit rflchi sous un angle de 

 45 degrs par une plaque de ralgar. On aura sensiblement, d'aprs 

 M. Jamin, e =: 0,00791 , l'indice de rfraction tant 2,454 et, en vertu 

 de ce qui a t dit ci-dessus, le rayon vanescent propag dans la plaque 

 sera un vsl'^ on filiforme, ou, en d'autres termes, un rayon d'une trs- 

 petite paisseur, dans lequel l'amplitude des vibrations lumineuses dcrotra 

 trs-rapidement avec la distance la surface. On pourra d'ailleurs cal- 

 culer une limite infrieure de cette amplitude, et l'on reconnatra que, 

 si on la reprsente par l'unit dans le rayon incident, elle surpassera, sur 



la surface mme, la fraction o,2q5; puis des distances gales ou 



" 100 



, c'est--dire au centime ou au dixime d'une longueur d'ondulation, les 

 fractions 0,1 33 et 0,000 io5. Remarquons en outre qu'une paisseur gale 

 , vue une distance d'un dcimtre , sous-tendra un angle trs-peu dif- 



