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 temprature de la couche extrme de la paroi , ces expriences peuvent 

 tre considres comme donnant la loi suivant laquelle s'accrot le rayonne- 

 ment d'un corps, lorsque, toutes choses gales d'ailleurs, sa temprature 

 varie de i o 36o degrs environ. Cette loi ne parat pas tre exprime 

 rigoureusement par la formule 



j r = / l (i,oo 7 7 T -'-i), 



dans laquelle y reprsenterait la diffrence /T jt des quantits de cha- 

 leur rayon nes par le thermomtre, port successivement la temprature 

 de l'enceinte et celle de la source, et k un coefficient qui reste le mme 

 tant que t ne varie pas. 



Jusqu' 200 degrs environ, on reprsente nos expriences en substi- 

 tuant au nombre 1,0077 ' e nombre peu diffrent 1,009. Au-dessus de 

 200 degrs, nous avons t conduits adopter la formule empirique plus 

 complique 



JT= -(, , 00902*^'- *' -,); 



<z tant gal 5, S et 6 T t. 

 7020 7 ' 100 



Aprs avoir cit en dtail nos expriences sur la dtermination des 

 pouvoirs missifs, rflecteurs, et de leurs variations avec l'incidence, nous 

 montrons que ces variations ne sont aucunement contraires aux principes 

 admis par Fourier dans sa Thorie des changes de chaleur. 



Partant alors de ces principes , nous cherchons comment l'expression 

 algbrique de la vitesse de refroidissement d'un corps sphrique, plac au 

 centre d'une enceinte sphrique, doit dpendre des pouvoirs missifs, rflec- 

 teurs et diffusifs de leurs surfaces, et quelle peut tre l'influence des varia- 

 tions de ces pouvoirs. La formule gnrale que nous obtenons devient sim- 

 plement, quand le thermomtre central est petit par rapport l'enceinte, 



V=[/(T)-/(0] (, ~^~ E) - 



R est le pouvoir rflecteur rgulier normal de 1 enceinte , et 1 p ' un 

 nombre trs-peu diffrent du pouvoir missif normal du thermomtre. Nous 

 donnons le moyen de le calculer compltement, quand on connat la loi de 

 variation de ce pouvoir avec l'inclinaison. 



Lorsque p' est trs-voisin de l'unit , comme cela a lieu pour l'argent, 

 puisque 1 p' o,o3, on voit que V est sensiblement indpendant de R , 



