( 345 ) 



70 degrs. Dans un air plus sec, cela n'est plus : ainsi le nombre qui exprime 

 la perte dans l'air parfaitement sec correspond un air qui , suivant la loi 

 de Coulomb, serait encore trs-humide, et que l'hygromtre de Saussure 

 devrait donner 35 40 degrs. 



4- Dans l'air et les gaz secs, j ai tudi l'influence de la temprature ; 

 cette tude ne peut pas tre pousse loin cause de la conductibilit 

 qui est acquise par la gomme laque ou le soufre + a5 ou 3o degrs centi- 

 grades. En oprant de - 10 + o degrs, on trouve d'une manire 

 incontestable que l'air et les gaz perdent leur pouvoir isolant en s'chauffant, 

 et beaucoup plus qu'on devrait obtenir en ayant gard la dilatation de ces 

 corps. 



5. J'ai vrifi et tendu un grand nombre de corps isolants le fait 

 trouv par Coulomb sur la gomme laque , c'est--dire que la perte , dans l'air 

 sec, de l'lectricit est la mme pour un corps isolant que pour un corps 

 conducteur. 



6. J'ai mis tous mes soins tudier la perte de l'lectricit positive 

 et ngative. Pour des charges trs-faibles, la diffrence entre les deux 

 pertes ne se dcouvre pas; mais avec des charges un peu forles, cette 

 diffrence est trs-manifeste : l'lectricit ngative est plus facilement dis- 

 perse que la positive. Nous verrons dans les autres parties de ce Mmoire 

 que ce rsultat se vrifie aussi lorsque le corps isolant, qui enlve l'lectri- 

 cit, est solide. 



7 . J'ai galement tudi, avec toute l'tendue possible, l'influence 

 de la densit de l'air sur la perte de l'lectricit; j'ai d ainsi tudier un 

 sujet qui est loin d'tre clairci parmi les physiciens : le rle du vide dans 

 les phnomnes lectriques. J'espre que tout cela a t trs- clairci par mes 

 expriences. 



Un corps conducteur, qui l'on communique une certaine charge lec- 

 trique, conserve une charge bien diffrente suivant la densit du gaz dans 

 lequel il se trouve; la charge qu'il conserve est toujours la charge limite, 

 qui donne par consquent l.i mesure de la rsistance qui est prsente par 

 le gaz la dcharge, suivant la densit. De sorte qu'on est conduit conclure 

 que, quand cette densit serait nulle ou dans le vide parfait, il n'y aurait plus 

 de charge lectrique possible, tant infinie la distance laquelle l'induction 

 et la dcharge se font. 



Dans un gaz une certaine densit, la perte lente est d'autant moindre , 

 que cette densit est moindre. C'est ainsi qu'on obtient dans l'air, 1 \ milli- 



