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sauce un spectre complmentaire du prcdent, et qui t tudi de la 

 mme manire. Les bandes calorifiques sont alors remplaces par des bandes 

 non calorifiques, et rciproquement. 



Eu substituant la lame de gypse une lame de cristal de roche perpen- 

 diculaire Taxe, on peut observer dans le spectre les rotations que les plans 

 de polarisation des couleurs prouvent de la part de ce cristal : le phnomne 

 consiste en des bandes semblables aux prcdentes; la distribution de la cha- 

 leur est semblable aussi. 



En ajoutant aux modifications que subissent les rayons dans les circon- 

 stances qui viennent d'tre rapportes , celles qui rsultent de la rflexion 

 totale dans le paralllipipde de Fresnel, on produit des phnomnes varis 

 d'interfrence qui se manifestent toujours dans le spectre par des bandes di- 

 versement situes ; la distribution de la chaleur suit tous ces changements. 



Ainsi l'on trouve toujours, i que des bandes d'interfrence se mani- 

 festent dans toute l'teudue du spectre calorifique, toutes les fois qu'il s'en 

 produit dans le spectre lumineux; a que, dans toute l'tendue du spectre 

 lumineux, les bandes lumineuses concident avec les bandes calorifiques. 



3. Diffraction produite par un bord rectilignc unique. Nous avons , 

 de plus, tudi le cas le plus simple de la diffraction, celui o l'on pro- 

 duit des franges par l'interposition d'un cran termin par un bord rec- 

 tiligne : ce phnomne tant ncessairement trs-petit, son lude a pr- 

 sent des difficults assez grandes; cependant nous avons obtenu des r- 

 sultats intressants en produisant les franges dans des dimensions telles, que 

 le thermomtre occupt lu moiti de l'espace compris entre la premire et 

 la seconde frange obscure, telles qu'on les voit avec un verre rouge. La po- 

 sition de la limite gomtrique de l'ombre avait t dtermine par un pro- 

 cd particulier. 



Lorsque le thermomtre, d'abord situ dans l'intrieur de l'ombre, 

 pntre graduellement dans l'espace clair, on observe qu'il commence 

 monter avant d'atteindre la limite gomtrique de l'ombre; il continue 

 monter rapidement en pntrant dans la premire frange brillante, atteint 

 un maximum vers le bord de cette frange, voisin de la premire frange noire, 

 puis descend d'une manire continue, mesure qu'il pntre dans l'espace 

 clair pour atteindre bientt un tat stationnaire. Ainsi, dans le lieu oc- 

 cup par la premire frange brillante, il existe une frange calorifique de dif- 

 fraction, dans laquelle la temprature est plus leve que dans les points o 

 les rayons parviennent directement sans avoir t influencs par l'cran. 



