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sons pas seulement incorrectes, mais mme d'une nature vague et complexe; 

 lments futurs de systmes creux et sans fonds. Ici la mthode d'exprimen- 

 tation est exacte et directe. Il ne reste plus qu' savoir si les rsultats qu'elle 

 formera seront assez marqus pour que l'on puisse en tirer des consquences 

 dcisives. C'est ce que l'observation seule peut tablir. Or M. de Senarmont 

 a opr en notre prsence, et toutes les particularits qu'il annonce se sont 

 reproduites fidlement. L'Acadmie a vu les effets qu'il a obtenus, et nous 

 en replaons les chantillons sous ses yeux. Pouvant ainsi les considrer 

 comme suffisamment tablis et connus, nous n'avons plus qu' rsumer les 

 dductions gnrales que l'auteur en a tires; et elles se prsentent d'elles- 

 mmes avec autant de simplicit que d'vidence en suivant l'ordre parfaite- 

 ment logique dans lequel il les a dveloppes. 



Prenons d'abord un corps solide dont la masse, primitivement liqufie 

 parla chaleur, se soit ragrge par un refroidissement lent, pendant lequel 

 toutes ses parties intgrantes aient pris des arrangements confus, constituant 

 des lments de volumes sensiblement homognes et identiques. Que ce soit, 

 par exemple, une plaque de verre exempte de trempe, et reconnue telle par 

 les preuves optiques. L'identit de constitution autour du centre calorifique 

 entranera l'galit de la propagation de la chaleur dans tous les sens; et le 

 bourrelet isotherme, form par la cire, devra tre dispos en cercle autour 

 de ce centre. Gela arrive en effet ainsi, et c'est la premire preuve la- 

 quelle M. de Senarmont a employ son procd. 



Venons aux corps cristalliss. Ici, pour oprer avec mthode, il faut, 

 comme il l'a fait encore, se guider par les indications que leur dissection 

 mcanique nous donne sur leurs modes d'agrgation divers. Elle nous apprend 

 que chaque cristal d'une mme nature, quelle que soit la varit des formes 

 externes sous lesquelles il se prsente, peut tre gomtriquement reproduit 

 par l'apposition de solides lmentaires identiques entre eux, gnralement 

 des paralllpipdes, considrs comme des infiniment petits physiques, et 

 disposs paralllement les uns aux autres dans toute l'tendue de chaque 

 masse o la similitude des clivages, et l'identit des actions optiques, dclent 

 des caractres de continuit dans la constitution interne. La discontinuit, se 

 reprsente non moins exactement par la jonction de masses pareilles, indivi- 

 duellement composes de la mme manire, mais amenes dans des positions 

 relatives diffrentes par les accidents de leur formation propre. Suivant cette 

 conception gomtrique, chaque substance cristalline est individuellement 

 dfinie par la forme de son paralllipipde gnrateur. Leur diversit spci- 

 fique se caractrise , par le degr d'inclinaison des faces contigus les unes 



