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qu'en la recevant de nouveau sur une seconde plaque, elle pouvait redevenir 

 fixement polarise; c'est ce qui se prsente toujours quand les angles d'inci- 

 dence sur les deux surfaces sont gaux ceux de la polarisation maximum. 

 C'est encore ce qu'il a reconnu quand les incidences, quoique diffrentes, 

 donnent les mmes valeurs de f dans la formule 



cos(i -+- r) 



tang = v 



V ' cos( i r) 



Ces faits sont des consquences bien simples des rsultats que je viens 

 de faire connatre. 



En effet, la lumire rflchie sur la premire surface mtallique peut 

 se dcomposer en deux faisceaux polariss dans les azimuts o et 90 , ayant 



entre eux une diffrence de phase gale j si la rflexion a eu lieu sous l'in- 

 cidence de la polarisation maximum; or, on sait que ces deux lumires con- 

 stitueront un faisceau polaris circulairement si leurs intensits sont gales , 

 et elliptiquement si , comme cela se prsente dans le cas qui nous occupe , 

 ils sont ingalement intenses. Qu'on vienne maintenant recevoir ce faisceau 

 sur une seconde plaque, sous la mme incidence, on doublera la diffrence 

 de phase et sa polarisation redeviendra fixe. Le second cas s'explique avec 

 la mme facilit. 



Il est donc permis d'esprer que les expriences que je soumets l'Aca- 

 dmie nous fournissent un moyen de trouver les vritables lois lmentaires 

 de la polarisation mtallique. Mais laissons de ct des conclusions peut-tre 

 imprudentes , je rentre dans le sujet dont j'ai commenc l'tude , et vais main- 

 tenant examiner ce qui aura lieu quand la lumire incidente ne sera polarise 

 ni dans le plan d'incidence ni dans un plan perpendiculaire. 



J'ai employ des lames uniformment colores , beaucoup d'expriences 

 ont t faites avec des lames d'acier, quelques autres avec des plaques de 

 maillechort color. 



Le calcul montre facilement que si l'on reoit sur un prisme birfrin- 

 gent un faisceau de lumire homogne polaris elliptiquement, les deux 

 images auront des intensits diffrentes, et qu'il existera une direction de 

 l'analyseur pour laquelle l'image extraordinaire sera la moins intense pos- 

 sible, l'ordinaire tant au contraire son maximum; c'est ce qui aura lieu 

 quand la section principale du prisme sera perpendiculaire au grand axe de 

 l'ellipse que dcrivent, dans leurs oscillations, les molcules d'ther. 



Si nous recherchons pour toutes les valeurs de l'incidence i cette di- 



