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Cependant la thorie indique encore une autre cause qui tt ou tard 

 doit mettre un terme aux phnomnes d'interfrence, cause tout fait in- 

 dpendante de la complexit de la lumire, et qui se rattache au mode mme 

 suivant lequel se produisent les mouvements lumineux. 



En effet, la non-interfrence des rayons mans de sources diffrentes, 

 et celle de deux rayons de mme origine, d'abord polariss angle droit , 

 puis ramens dans un mme plan de polarisation, mais sans avoir t pra- 

 lablement polariss dans un plan unique, ont conduit considrer le mou- 

 vement lumineux comme soumis des perturbations trs- frquentes, les- 

 quelles produiraient de tels changements dans la lumire envoye successi- 

 vement par un mme point, que si la diffrence de marche de deux rayons 

 interfrents mans de ce point devenait suffisamment grande, il n y aurait 

 plus aucun rapport persistant entre les deux mouvements qui se superpose- 

 raient; ds lors le phnomne cesserait entirement. 



Il tait donc intressant, pour la thorie de la lumire, de chercher 

 suivre le phnomne des interfrences, dans le cas o la diffrence de 

 marche serait gale un trs-grand nombre d'ondulations. 



Le mode d'observation que nous avons mis en usage pour atteindre ce 

 but est fond sur les principes suivants. 



Si un mme lieu de l'espace est clair par deux faisceaux de lumire 

 blanche manant d'une mme source, mais dont 1 un est en retard sur 1 autre, 

 le phnomne des interfrences ne peut tre observ dans ce lieu que dans 

 le cas o le retard est peu considrable ; au lieu de regarder immdiatement 

 ce lieu lui-mme, on peut le prendre comme centre de rayonnement, en 

 isoler une partie limite par un cran perc d'une fente, et, au moyen d'un 

 systme rfringent convenable , former un spectre trs-pur de la lumire 

 qui en mane. 



Ce spectre, dans lequel on distinguera toutes les raies de Fraunhofer si 

 c'est de la lumire solaire que l'on emploie , pourra tre considr comme 

 constitu par la juxtaposition d'un nombre presque infini d'images de la 

 fente rayonnante, chacune desquelles sera forme par des rayons d'une lon- 

 gueur d'ondulation particulire, mais les plus homognes que l'on puisse 

 obtenir. 



Chacun des lments du spectre reprsentera donc, par l'intensit des 

 rayons particuliers qui le composent, le rsultat de l'interfrence de ces 

 mmes rayons dans le lieu de l'espace dont il est l'image ; en observant Je 

 spectre entier, on observera donc simultanment , dans toutes les espces de 



