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 lumire simple, les phnomnes produits parla rencontre de deux faisceaux 

 lumineux dans un mme lieu de l'espace. 



Ces spectres d'interfrence sont gnralement forms par des bandes 

 obscures et des bandes lumineuses parallles aux lignes fixes, et qui se 

 succdent alternativement dans toute la longueur du spectre, en nombre 

 d'autant plus grand que la diffrence de marche est plus grande entre les 

 faisceaux interfrents. 



On remarquera que, les lignes fixes existant simultanment dans le 

 spectre avec les bandes d'interfrence, on peut toujours observer le nombre 

 de ces bandes entre deux limites dtermines; or ce nombre permet pr- 

 cisment de calculer la diffrence de marche des deux faisceaux. 



La mthode que nous venons de dcrire s'applique aussi bien au cas 

 des interfrences produites par deux miroirs inclins ou par les lames minces, 

 qu' celui des interfrences rsultant des vitesses ingales que la double 

 rfraction imprime aux deux rayons dans les lames cristallises. 



Dans ce dernier cas , on observe le spectre form par de la lumire qui 

 a travers une lame d'un cristal birfringent convenablement place entre 

 deux prismes de Nicol. 



Parmi les nombres dduits de nos expriences, nous citerons les sui- 

 vants, pour montrer jusqu' quelle limite le phnomne a pu tre suivi. 



Au moyen des miroirs de Fresnel, nous avons observ les interfrences 

 lorsque la diffrence de marche pour les rayons bleus situs dans le spectre 

 vers la raie F tait de 1737 ondulations. 



Par la rflexion aux deux surfaces d'une glace mince , les interfrences 

 ont t constates lorsque la diffrence de marche atteignait le nombre de 

 34o6 ondulations. 



Avec les lames cristallises le phnomne a t suivi pour des paisseurs 

 remarquables: ainsi, une plaque de cristal de roche parallle l'axe, paisse 

 de 54 mm ,6, et une plaque de spath d'Islande aussi parallle l'axe, paisse 

 de 4 mn \79, ont donn lieu chacune des phnomnes trs-nets d'interf- 

 rence. 



Les diffrences de marche taient, pour la premire, 1082, et pour la 

 seconde , 1 692 ondulations. 



En terminant cette premire partie de notre travail, nous montrons 

 comment on peut dduire de ce mode d'observation des donnes prcises sur 

 la dispersion de double rfraction. Ce genre d'tude offrira un intrt par- 

 ticulier dans le cas de la double rfraction circulaire du cristal de roche , 

 en permettant de soumettre une vrification trs-dlicate la loi remar- 



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