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 tenues, on aura de la sorte cette autre intgrale de l'quation (i), 



ou bien , en posant 



jy = r cosX, z=/'sinX, j^ -h z^ = r^, 

 on aura encore 



que l'on peut rduire 



(3) y::=,->/[C^i^!i^=i^)]. 



Il est facile de s'assurer qu'effectivement cette valeur de ep satisfait l'qua> 

 tion (i). 



Or, de l'quation (3) on dduit 



/^=.u = iefj dpf j- ^cos/>+^(^-no j; 



,,. ] do . -, r^ i r,rrcosp + 9{xat)~\ 



(4) \ rfj = ^ = ' '^"^ ^ jo '^p """"^p-^ L ^ ^^J ' 



da 

 dz 



= . sia X jT" dp cos pf ^^<^o-P + H^-^')'j . 



et on remarquera que les plans des ondes planes lment-aires qui composent 

 le mouvement auquel correspondent ces dernires quations ou l'quation 

 (3) , sont tous tangents au cne de rvolution reprsent par l'quation 



(5) r' = d^{~ilty; 



il est ds lors naturel d supposer que l'intensit est plus considrable dans le 

 voisinage immdiat du sommet de ce cne que partout ailleurs. C'est effecti- 

 vement ce qui rsulte des quations (4). Dans le voisinage du sommet, les vi- 

 tesses u, V, w sont de l'ordre de grandeur de , tandis qu' une distance finie 



de ce sommet, les mmes vitesses sont de l'ordre de grandeur de/* ou P, 

 selon que les points que l'on considre sont a une distance insensible ou k 

 nue distance sensible de la surface du cne. Il en rsulte que les rapports 



-5 T5 - n'auront des valeurs sensibles que pour les points situs une dis- 



