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trois axes rectangulaires des x, y, z que nous ferons passer par une origine 

 fixe, et les positions des divers atomes qui composent une molcule m 

 trois axes des x 1 , y 1 , z' mens paralllement aux trois premiers par le centre 

 de gravit de m. Soient, au premier instant, 



x, y, z et x + x, J" + y> z -f- z les coordonnes rectangulaires des 

 centres de gravit des molcules m et m t ; 



x\ y 7 z' et x? -f- x', y + y', z' -f- z' les coordonnes rectangulaires des 

 atomes m', m" rapports au centre de gravit de m; 



r' la distance des atomes m' et m"; 



r, la distance des atomes m' et m" ; 



m'm"{r') l'action mutuelle des atomes m', m", la fonction f (r') tant po- 

 sitive quand les atomes s'attirent, ngative quand ils se re- 

 poussent. 



Posons d'ailleurs 



Supposons enfin que le systme molculaire parte d'un tat d'quilibre, et 

 qu'au premier instant les diverses molcules soient semblables entre elles et 

 semblablement orientes. 

 On aura non-seulement 



y" + z', 



mais encore 



rf = (x + x') 2 + (y -f- y') 2 -l- (z + 'il) 



I 2 



Soient, d'autre part, au bout du temps t, 



B, y] , les dplacements absolus de l'atome m' mesurs paralllement 



aux axes des x, y, z, dans un mouvement infiniment petit. 

 Ces dplacements pourront tre considrs comme des fonctions du temps / 

 et des six coordonnes x, y, z, x', y', i dont les trois dernires varieront 

 entre des limites fort restreintes dtermines par les dimensions des mol- 

 cules; et, si l'on pose 



u - D x , v = D r , w = D, , u' = D x , \f = Dy, W = I) 3 , 



u = uZ, + vri -+- w, v' = ' -+- v'/) -f- w', 



u ett/ reprsenteront au bout du temps, et autour de l'atome m', la conden- 

 sation de volume, i du systme molculaire, a de la molcule m. Cela 



