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d'o 



? = c (j=7) r *> 



en dsignant par c la rotation produite par une paisseur de i millimtre 

 en contact avec la bobine. 



On dduit de l le rapport des deux rotations y' et y, donnes par 

 deux paisseurs diffrentes e' et e du mme verre : 



y_ __ ir'' 

 y i r* ' 



et cette formule est tout fait d'accord avec l'exprience. 



La loi qui rgit l'action d'un seul ple conduit naturellement la con- 

 naissance de l'action des deux ples de l'appareil. Car si les deux bobines 

 sont une distance d, le verre plac une distance x de la premire, et, 

 par consquent, une distance d e a? de la seconde, imprimera au plan 

 de polarisation de la lumire une dviation 



z 



= c (f^?)(' J +' ,<i -~)- 



La forme de cette expression fait voir immdiatement que, en prenant 

 trois rotations conscutives z, z' , z" observes aux distances x, x-+-a, 



x-\- 2 a, le rapport - est constant et gal r + t a : c'est, en effet, 



ce que l'exprience indique. 



La mme formule donne une autre srie de vrifications rsultant de 

 la comparaison des deux rotations z' et z, observes sur le mme verre sous 

 deux paisseurs e' et e : les nombres calculs s'accordent encore avec les 

 observations. 



Je me suis assur que le rapport des coefficients c pour les diffrents 

 corps ne dpend que de la nature de ces corps; c'est pourquoi je pro- 

 pose de donner ce nombre c le nom de coefficient de polarisation magn- 

 tique. Voici les valeurs de ce coefficient pour quelques corps compars au 

 flint Faraday : 



Flint Faraday i ,00 



Flint Guinant 0)87 



Flint ordinaire o ,53 



Bichlorure d'tain o,nn 



Sulfure de carbone o ,74 



Chlorure de zinc o ,55 



Eau o,25 



Alcool 36 degrs 0,18 



C. R. 1848. 1" Semestre. (T. XXVI, M* 7.) 29 



