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pression de l'air n'est pas reste parfaitement constante ; mais nous avons pu 

 ramener toutes les lectures la pression fixe de 766 millimtres. Nos obser- 

 vations montrent, en effet, que les lectures thermomtriques augmentent 

 vers 100 degrs de o div- ,i8 pour chaque millimtre de plus dans la colonne 

 baromtrique qui mesure la tension de la vapeur. Nous avons trouv ainsi : 



TABLEAU II. 



Le dplacement du point fixe d'bullition sous la pression de 766 mil- 

 limtres a donc t trs-faible ; sa marche a t ascendante et a suivi probable- 

 ment la srie o div -,oo, + o dW -,02, -+- o div -,o4, + o div -,o6, + o di -,o8, -f- o div -,io. 

 Cette marche ascendante a d se retrouver dans les observations toutes pa- 

 reilles du 6 aot; en consquence, nous changerons la lecture 63o diT, ,27 

 en 63o div -,27 o div, ,oa = 63o dlv, ,25. Nous changerons de mme 637 div ,73 

 en 637 dlv- ,69, et ainsi de suite. 



La troisime srie nous donne l'intervalle T t; il suffit de changer 

 la pression de 76o mm ,28 en 760 millimtres, et de diminuer la lecture 

 670 div ,i 1, d'aprs le rapport de o div, ,i8 1 millimtre: on aura alors 

 T 1= 670 div -,o6 io5 di -,76 = 564 div -,3o, et par consquent i= 5 div -,43. 

 Nous avons actuellement tous les lments ncessaires pour dterminer les 

 tempratures x au moyen des intervalles 6 t . Le tableau suivant met en 

 regard ces tempratures avec les tensions correspondantes. Une troisime co- 

 lonne donne ces pressions telles qu'on les conclurait de la Table de 

 M. Biot (1); les diffrences entre l'observation et le calcul sont inscrites dans 

 une dernire colonne. 



(1) Additions la Connaissance des Temps pour 1 844-- 



