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 Ce tableau renferme 98 mesures angulaires de la hauteur du point cul- 

 minant de la courbe crpusculaire; parmi ces mesures, 75 se rapportent 

 la phase qui, le matin, prcde, et, le soir, suit le passage de cette courbe 

 au znith de l'observateur; les i3 autres appartiennent la seconde phase, 

 celle comprise entre le moment du passage au znith et le lever ou le cou- 

 cher du Soleil. J'indique avec dtail les moyens d'observation que j'ai 

 employs. 



Les rsultats obtenus montrent que le passage de la courbe au znith , 

 commencement ou fin du crpuscule civil de Lambert, s'effectue lorsque le 

 Soleil atteint 96 degrs de distance znithale ; le contact de la courbe avec 

 l'horizon , commencement ou fin du crpuscule astronomique , lorsque cette 

 distance devient gale 106 degrs. 



Il en rsulte pareillement que les rayons solaires tangents au sol ou peu 

 levs au-dessus de lui, s'teignent assez dans les couches infrieures de 

 l'atmosphre pour ne pas jeter d'clairement sensible sur la zone qui limite 

 du ct du Soleil le cne d'ombre projet par la Terre sur les hautes rgions 

 atmosphriques. Cette extinction dplace cette limite gomtrique d'une 

 quantit trs-notable, en la rapprochant du lieu de la sphre cleste o se 

 trouve le Soleil. La partie la plus basse de l'atmosphre intervenant ainsi 

 comme un corps opaque dans les phnomnes crpusculaires, j'ai d rejeter 

 la considration des rayons tangents au sol , et dterminer la hauteur pro- 

 bable de l'atmosphre par les intersections deux deux des diverses trajec- 

 toires lumineuses qui , du sommet de la courbe crpusculaire , limite physique 

 des espaces clair et obscur, arrivent l'oeil de l'observateur pendant la dure 

 de la rotation apparente de cette courbe. Cette hauteur ainsi dtermine ne 

 s'lverait pas moins de 100 000 mtres. 



Les formules que j'ai employes sont bases sur les considrations sui- 

 vantes : pour un point quelconque A de l'une de ces trajectoires, soient r 

 la distance au centre de la Terre, dla. densit de lair, et 1 + kd son indice 

 de rfraction. Soient en outre c? la dpression vraie du Soleil au-dessous du 

 plan de l'horizon de A, h l'angle que forme la trajectoire avec ce plan, et 

 p [h] la rfraction astronomique correspondante la hauteur h et la den- 

 sit d = 1 , de sorte que dp [h] soit la rfraction convenable l'tat de 

 l'air au point A. Les deux quantits rcos/?(i + kd) et c? + h dp [h] 

 (ce serait d h -h dp [A], si la trajectoire tournait sa convexit du ct 

 du Soleil), restent constantes tout le long d'une mme trajectoire; chaque 

 trajectoire fournit ainsi deux quations de condition. Si A est leur point 

 de rencontre au moyen de ces quatre quations, et en commenant, par 



