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Lorsque le systme est isotrope, les quations des mouvements infini- 

 ment petits, que j'ai donnes dans un autre Mmoire, prennent la forme 



(0 



mH]u =E-f- FD x <?-+-G(D r - D^), 

 mD\v =zEv 4- FD r &-hG(D z <p - D,0), 



mD>=Ew+ FD Z <? + 0(0^- D r f), 



[xB:6 = H(D r - T> x v)-lV z D x9 + D r +) + [K + l(D; + D;)]0, 

 fj.D'^ =H(D x w-D,)-ID r (D, ? +D,)+[K + I(D; + D:)]|, 

 fxD?9 =H(D^ -D r w)-ID,(D r |;-r-D,0)4-[K-f-I(D;+D:)] ? . 



Supposons que le mouvement se rduise un mouvement simple par 

 ondes planes perpendiculaires l'axe des x et sans condensations ou dilata- 

 tions; on aura, dans ce cas, 



mH\v = Et> -GD^S, 



, mD, 5 tv = Ew+GD x |. 

 ) [xD;Q =-HD jV + [K-+-ID;]6, 

 |xD^ st HD x tv -k[K+ID;] + ; 



et E, F, G, H, I. K ne seront plus que des fonctions entires de D' r . Consi- 

 drons spcialement le cas o l'on aurait 



,... E K + IDi G H 



(3) - = -* 1 = o; 



alors on pourra poser, pour simplifier, 



r,\ E K + IDi T H M G M 



(4) - = E, = L, - = M, - = M, 



L, M tant deux fonctions entires de D*. Les quations (2) prendront pat- 

 consquent la forme 



Djv = Lv -h MDJ, 



, D> =hw- MD x <j,, 



' D,'0 = -MD,t-+-L0, 



Admettons que le mouvement des centres de gravit soit polaris circulaire- 



