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systme quelconque de points matriels sollicits par des forces d'attraction 

 ou de rpulsion mutuelle , et quand on introduit ensuite dans le calcul les 

 conditions qui expriment que le systme devient isotrope, comme je l'ai fait 

 dansles Nouveaux Exercices et dans divers Mmoires prsents l'Acadmie. 

 Appliquons maintenant les notions gnrales que nous venons de rappe- 

 ler au phnomne de la polarisation chromatique. 



En tudiant ce phnomne dcouvert, comme l'on sait, par M. Arago, 

 M. Biot a reconnu que, si l'on fait tomber un rayon polaris sur une pla- 

 que de cristal de roche taille perpendiculairement l'axe, le plan de po- 

 larisation tournera proportionnellement l'paisseur de la lame, et avec 

 une vitesse angulaire qui sera diffrente pour les diverses couleurs. Par suite, 

 ainsi que l'a remarqu Fresnel, le rayon qui traverse la plaque pourra tre 

 considr comme rsultant de la superposition de deux rayons simples, pola- 

 riss circulairement, mais dous de vitesses de propagation diffrentes. Il y 

 a plus : M. Biot a conclu d'expriences faites avec beaucoup de prcision 

 que , pour des rayons polariss de couleurs diverses , les indices de rotation 

 sont, trs-peu prs, rciproquement proportionnels aux carrs des lon- 

 gueurs d'accs. Toutefois cette loi cesse d'tre exacte , ainsi que M. Biot l'a 

 remarqu lui-mme , quand on substitue au cristal de roche certains liquides 

 isophanes qui prsentent aussi le phnomne de la polarisation chroma- 

 tique. Mais comment la loi trouve par M. Biot doit-elle tre alors mo- 

 difie? En d'autres termes, quelles sont les lois de ce qu'on peut appeler la 

 dispersion circulaire? C'est pour arriver les dcouvrir, s'il tait possible, 

 que j'ai imagin la mthode rationnelle qui se trouve expose dans mon 

 Mmoire du i4 novembre 1842. Cette mthode est fonde sur de nouveaux 

 principes qui se rapportent la mcanique molculaire et aux phnomnes 

 reprsents par des systmes d'quations linaires aux drives partielles, 

 par consquent aux phnomnes produits par les mouvements infiniment 

 petits de points matriels ou mme de molcules dimensions finies. Parmi 

 ces principes, il en est un surtout qui me paraissait digne de remarque. Je 

 prouvais que, si un mouvement infiniment petit , propag dans un milieu 

 donn, peut tre considr comme rsultant de la superposition de plu- 

 sieurs mouvements simples, chacun de ceux-ci pourra encore se propager 

 dans ce mme milieu, pourvu toutefois que les mouvements simples, super- 

 poss les uns aux autres, soient en nombre fini, et correspondent des 

 symboles caractristiques diffrents. Il rsultait de ce principe que , dans la 

 polarisation chromatique, les deux rayons simples, polariss ' circulaire- 

 ment, sont bien rellement deux rayons distincts dont chacun peut tre po- 



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