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voisine de 0,02 ou o,o3 , ce qui donne pour le coefficient de capacit de la 

 vapeur d'eau 



:= 1,020, ou A:=i,o3i. 



Dans tous les cas , la valeur de q q,, essentiellement ngative pour 

 t <, t, et positive pour t> t,, ne peut pas varier aussi rapidement que 

 s[t tf), et il en rsulte que les chaleurs latentes de la vapeur d'eau vont 

 en dcroissant lentement mesure que la temprature s'lve, bien que les 

 quantits totales de chaleur aillent elles-mmes en croissant. Cependant un 

 calcul facile montre que le rapport des chaleurs latentes n'est pas gal au 

 rapport des chaleurs spcifiques, bien qu'il varie dans le mme sens. 



" Cette conclusion s'applique l'alcool, et trs-probablement l'ther; 

 ainsi , jusqu' prsent, je ne vois pas de liquide dont la chaleur latente aille 

 en croissant avec la temprature. 



ni. 



>' 7. Nous pouvons passer maintenant l'examen d'un autre ordre de 

 phnomnes. 



On connat le grand et beau travail de M. Faraday sur la liqufaction des 

 gaz; cet habile physicien n'est pas seulement parvenu liqufier ou solidifier 

 la plupart des corps ariformes qui, depuis leur dcouverte, avaient en 

 quelque sorte t considrs comme des fluides lastiques aussi perma- 

 nents que l'air lui-mme, mais il est parvenu aussi mesurer les tensions 

 maximum que ces vapeurs d'une espce nouvelle sont capables d'exercer 

 diverses tempratures. Nous avons donc pour ces corps grandes puis- 

 sances lastiques et si difficiles manier lorsqu'ils ont t amens l'tat 

 liquide, des Tables d'lasticit moins tendues, il est vrai, mais fort analogues 

 celles que nous possdons pour la vapeur d'eau. 



Le tableau suivant, que j'extrais de la cinquime dition de mes 

 lments de Physique, page 345 , rsume ces donnes pour les six corps les 

 plus difficiles liqufier ; les tempratures y sont exprimes en degrs cen- 

 tigrades et les tensions en atmosphres. 



