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y Ainsi, l'expansion ue peut pas condenser, et la compression condense 

 essentiellement les vapeurs qui ont pour type la vapeur d'eau. 



' Au contraire, l'expansion condense, et la compression ne condense pas 

 les vapeurs qui ont pour type l'acide carbonique. 



Ces considrations, traduites analytiquement, donnent des limites pour 

 les quantits de chaleur que peuvent perdre les vapeurs. 



" En partant de t, = loo et p, = i atmosphre, on donne de l'expansion 

 la vapeur d'eau; sa temprature devient t\ sa pression/?', et sa capacit c'. 



Puisque la vapeur n'prouve pas de condensation et se comporte comme 

 un gaz , t', p' etc' sont lis par les quations de condition 



t' 



.feV = i et c' = c.feV- 



t, \p'! \p 



Supposons maintenant que, dans cet tat d'expansion, la vapeur se 

 refroidisse, sous le mme volume, jusqu' ce qu'elle arrive son maximum 

 de tension p, t tant la temprature correspondante ; on a alors 





,-,, = ., ( + ,,)[^-(^)-.]. 



la capacit volume constant est , et la quantit de chaleur perdue est 



c' 



r-{t'~- <), qui doit tre gale k - [q q^). 



>' Mais les deux "quations de condition qui prcdent , donnent 



r(''-') = ^(-'.)[.-.^-(;-.r]- 



Cette valeur, combine avec celle e q q^^ conduit 



la force lastique p est toujours, comme nous l'avons dit, plus petite que p' : 

 il faut cependant que ( ,) soit > o; d'o il rsulte jr > z. 



Ainsi , pour < < *, , les valeurs de j sont plus petites que l'unit ; mais z 

 est une limite infrieure , au-dessous de laquelle f ne peut pas descendre. 



Par consquent, I kilogramme de vapeur d'eau ne peut pas exister, 

 moins que la diffrence entre la quantit de chaleur de la vapeur loo de- 

 grs et la sienne ne soit plus petite que c, (372) (i z) ou c^ x 334, en 



