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tenant compte de toutes les réflexions que subit la lumière dans une lame 

 mince, j'ai retrouvé des formules tout à fait semblables à celles qui repré- 

 sentent le pouvoir résonnant des tuyaux. La théorie de Bernoulli n'admet 

 pas toutes les variétés que je viens -d'indiquer; d'après elle, les tuyaux ces- 

 seraient d'être complètement muets , alors seulement que leurs longueurs 

 seraient des multiples exacts d'une demi-ondulation. L'expérience montre 

 que des conditions aussi rigoureuses ne sont pas nécessaires. Au reste, la 

 théorie de Bernoulli correspond à ce qui aurait lieu pour les anneaux colo- 

 rés, si l'on voulait que les anneaux brillants fussent réduits aux minces 

 cercles des maxima d'intensité. 



» Les noeuds, au lieu d'être immobiles comme le suppose Bernoulli, 

 sont caractérisés seulement par un minimum de vitesse ; les ventres, con- 

 trairement aux idées de Bernoulli , éprouvent des variations de condensa- 

 tion ; seulement la condensation y est constamment minimum. 



» Quel que soit le son produit, les nœuds sont toujours équidistants 

 entre eux et leur distance est égale à une demi-ondulation. T^es ventres 

 sont placés à égale distance des nœuds ; il y a toujours un ventre à l'extré- 

 mité du tuyau opposée à l'orifice, el la distance de ce ventre au premier 

 nœud est égale à un quart d'ondulation. Contrairement aux idées de Ber- 

 noulli, les nœuds et les ventres ne sont pas en général symétriquement 

 placés par rapport au milieu du tuyau. Cela n'arrive que lorsque le son 

 produit appartient à la série normale des tuyaux ouverts. Si, en partant d'un 

 son quelconque de cette série, on augmente la quantité du son, la demi- 

 concamération du second bout du tuyau s'allonge, tandis que la distance 

 de l'orifice au premier nœud diminue et devient plus petite qu'une demi- 

 concamération. L'orifice n'est plus alors, à proprement parler, un ventre de 

 vibration. A mesure que la quantité du son augmente, la distance de l'ori- 

 fice au premier nœud diminue toujours et finit par être nulle, lorsque le 

 son entre dans la série normale des bourdons; alors l'orifice est un nœud 

 et le tuyau résonne à peine. Si la quantité du son augmente encore, la 

 distance de l'orifice au premier ventre devient plus petite qu'un quart 

 d'ondulation, elle diminue de plus en plus jusqu'à devenir nulle; alors le 

 produit appartient à la série normale des tuyaux ouverts ; l'orifice redevient 

 tm ventre et tous les nœuds et tous les ventres sont de nouveau symétri- 

 quement placés par rapport au milieu du tuyau. 



)> J'ai donné dans mon Mémoire les formules et, par suite, les lois qui 

 se rapportent aux bourdons ordinaires et axrx bourdons renversés. » 



