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fait en appliquant l'un sur l'autre deux disques de cuivre, bien polis et sem- 

 blables à ceux d'un condensateur dont les centres communiquent avec le 

 galvanomètre : si l'on a un électro-aimant dont l'axe passe par les centres 

 des disques , et si l'on fait tourner ceux-ci autour de leurs centres sans les 

 détacher, on obtient les courants induits. Pour se représenter en quelque 

 sorte l'analogie entre l'induction sur le disque tournant d'Arago et l'induc- 

 tion axiale, on pourrait considérer, dans ce second cas, l'aimant comme 

 formé d'une série de petits aimants distribués sur une surface cylindrique, 

 chacun desquels agirait séparément sur la portion du circuit induit non 

 fermé qui est mise en rotation autour de l'axe de l'aimant. En variant mes 

 expériences, je me suis principalement proposé de généraliser le rapproche- 

 ment entre la direction des courants développés dans l'induction axiale et 

 le sens de la rotation électromagnétique correspondant. Ce rapprochement, 

 que M. Lenz a le premier déduit d'un petit nombre de faits, est particulière- 

 ment appuyé par les lois de l'induction axiale trouvée dans l'intérieur et à 

 l'extérieur d'un solénoide. 



» Dans la troisième leçon, j'ai exposé avec le plus grand développement 

 mes dernières recherches sur la distribution des courants induits sur le 

 disque tournant d'Arago. Dans cette même leçon j'ai décrit les résultats 

 obtenus en étudiant l'influence du nombre des sections du disque , de sa 

 vitesse de rotation, et de l'état cristallin du corps soumis à l'aimant tour- 

 nant sur la force tangentielle ainsi développée. 



» Dans la quatrième leçon, qui traite de l'action de l'aimant tournant sur 

 les corps magnétiques et sur ceux qui ne sont ni magnétiques ni conduc- 

 teurs, j'ai décrit les expériences qui démontrent la production du magné- 

 tisme par rotation dans des masses formées de particules magnétiques très- 

 fines, et qui ont moins de ~; de millimètre de diamètre, et qui sont sépa- 

 rées par une couche isolante. J'ai prouvé aussi, dans cette leçon, que l'in- 

 fluence de la division, pour diminuer la force développée par l'aimant 

 tournant devient moindre et cesse à mesure que cette division est plus 

 grande. Après avoir déduit de ces expériences la preuve de l'induction 

 électrodynamique moléculaire, j'ai fait voir que certains métaux, non ma- 

 gnétiques et bons conducteurs, présentent les propriétés diamagnétiques 

 lorsqu'ils sont réduits à l'état de grande division. 



« Dans la cinquième leçon, sur l'action universelle du magnétisme, sur 

 le diamagnétisme, et sur la polarité diamagnétique, j'ai exposé de nouvelles 

 expériences sur les mouvements des liquides et des gaz soumis à l'aimant, 

 sur le pouvoir magnétique de l'oxygène, et sur l'action différentielle qui 



