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action de surface qu'on n'est pas maître de retrouver identique dans les 

 divers échantillons de charbon ou dans le même échantillon soumis succes- 

 sivement à diverses expériences. 



» Ce qui semblerait rapprocher cette action de la capillarité proprement 

 dite^ serait l'observation des quantités de chaleur dégagées par l'absorption 

 des gaz, et qui ne sont pas proportionnelles aux quantité&de gaz fixées dans 

 les pores du charbon lorsqu'on les introduit par parties successives jusqu'à 

 arriver à la dose de saturation. La première dose, en effet, dégage notable- 

 ment plus de chaleur que les autres, conune si le gaz absorbé possédait des 

 densités décroissantes à partir du contact même des cellules. » 



OPTIQUE. — JVote sur les trois cas fie non-division par double rejr action 

 que peuvent présenter les cristaux biréfringents uniaxes, et sur lesjaces 

 qui peuvent les offrir; par M. Billet. 



(Commissaires, MM. Pouillet, Babinet, de Senarmont.) 



« On sait depuis longtemps que la bifurcation qui accompagne l'entrée 

 d'un rayon de lumière dans un milieu biréfringent uniaxe manque quel- 

 quefois ; et l'on a même remarqué deux cas distincts de non-division : 

 1° celui où le rayon chemine intérieurement suivant l'axe; 2° celui où l'axe 

 étant dans dans le plan de la face d'entrée, l'incidence est normale. Dans 

 le premier cas, les deux rayons superposés ont même vitesse, et ils restent 

 superposés à la sortie du cristal, quelle que soit l'inclinaison de la deuxième 

 face; dans le second cas, au contraire, leur vitesse, intérieure est différente, 

 et ils se séparent l'un de l'autre dès que la face de sortie cesse d'être 

 parallèle à la face d'entrée. 



» Nous nous proposons, dans cette Note, d'établir que la non-division 

 avec inégalité de vitesse est un phénomène doué d'une certaine généralité^ 

 qu'elle est possible avec des faces obliques à l'axe, et qu'alors elle a lieu 

 non plus dans une seule, mais bien dans deux directions, de telle sorte 

 que pour ces faces le nombre des rayons qui, de fait, échappent à la 

 double réfraction, en pénétrant dans le cristal, s'çlève à trois. 



» On reconnaîtra sans peine que les cas de non-division de deuxième 

 espèce ne sont possibles que dans la section principale. Le calcul de ce 

 phénomène est donc relativement simple. Cependant nous croyons utile 

 de le préparer par une solution purement géométrique du même problème. 



» Nous rappelons que, pour construire les rayons réfractés dans la sec- 



