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exactement la chaleur spécifique c de l'air à volume constant, ou plutôt 

 sans travail extérieur. Mais, en attendant, il est peut-être bon de remar- 

 quer que la valeur de c, tirée de la formule de Laplace, qui sert à corriger 

 la vitesse du son, donne, pour équivalent mécanique de la chaleur, un 

 nombre très-peu différent de celui qu'assigne M. Joule. 



» L'air qui se dilate sans produire de travail extérieur, reprend en peu 

 d'instants sa température primitive, et ne contient, malgré sa dilatation, ni 

 plus ni moins de chaleur qu'auparavant. Ce principe, sur lequel on pou- 

 vait encore conserver quelque doute après les expériences de M. Joule, 

 est aujourd'hui parfaitement établi par les dernières expériences de M. Re- 

 gnault. 



» En partant de là, on détermine l'équivalent mécanique de la chaleur 

 par un raisonnement très-simple. Considérons i mètre cube d'air à o degré 

 sous la pression normale de H kilogrammes par mètre carré; soient p son 

 poids, c la chaleur spécifique à volume constant. Si nous donnons à l'air 

 la chaleur pc^ sans lui permettre de se dilater, la température montera de 

 I degré et la pression deviendra (n-a)H, a désignant le coefficient 0,00367. 

 Ouvrons alors une communication avec un espace vide, on aura la même 

 température et la même quantité de chaleur, malgré la dilatation, et si 

 l'espace vide est égal à la fraction a du mètre cube, la pression redevien- 

 dra H. 



» Reprenons maintenant i mètre cube d'air à o degré sous la pression H, 

 C désignant la chaleur spécifique sous pression constante ; donnons à cet 

 air la chaleur pC, en lui permettant cette fois de se dilater sous la pression 

 qu'il supporte; nous obtenons ainsi un volume 1 -i- a à i degré sous la 

 pressioil H, précisément comme dans le cas précédent, où nous n'avions 

 cependant introduit que la quantité de chaleur pc. Mais, dans le premier 

 cas, aucun travail extérieur n'avait été fait, tandis que, dans le second, la 

 dilatation a, contre la pression H, a produit le travail aH. Comme les deux 

 masses d'air étaient identiques à l'état initial, et qu'elles le sont à l'état final, 

 elles ne contiennent ni plus ni moins de chaleur l'une que l'autre; on a 

 donc le droit de conclure que la chaleur p (C — c) est employée tout en- 

 tière et sans aucune autre à produire le travail aH. Par suite, le travail dû 

 k l'unité de chaleur a pour mesure 



aH 



p{C-c) 

 » En mettant les nombres 



H = jo334% /; = i''.293, C= (giy^ 0,1686, 



