— 291 — 



самому крнсталлл-. Энерпю. свопствепптю вп-Ьшиеп сред'Ь, мы можемъ сде- 

 лать постоянной п неизменной, п «ъ такомъ случа!; процессы. пропсходяш,1е 



ВЪ СПСТС.М'Ь. будуГЬ ПД 111 ВН^ бЯ учаСТО!, только ПОДЪ ВЛ1Я1ПеМЪ ЭНерГ111, СИ011СТ- 



веппоп само.му кристаллу. Въ самомъ д^Ьл!, эта внешняя энерпя составляется 

 путемъ пзмЬнешя температуры среды (1), пзм-йнен1я давлеюя (р), 113м-Ьнен1я 

 концент1)ац111 раствора (;г), его поверхностнаго натяжешя (ж,) п т. д. ]У1ы 

 можемъ себ-Ь представить так^я услов1я, при которыхъ вс1^. этп Форыы энер- 

 пп — /, р. X, x^ п т. д. — не будутъ оказывать вл1ян1я на систему, т. е. бу- 

 дуть постоянны и пепзмЬнны. Другими слова.ми, мы можемъ поставить 

 крпсталлизащю въ условхя, въ которыхъ не будетъ пропсходить пзмЬнешй 

 въ псточнпкахъ виЬшней энерпп. 



Таковъ, напр., будетъ случай крпсталлпзащп въ термостатй (при не- 

 изменной /). въ манометр-Ь (нрп неизм'Ьнномъ р). въ ге^шетпческп закупорен- 

 номъ. пеподвпжномъ сосуде (при непзм-Ьпныхъ х, а;^ и т. д.). Въ такой сред^ 

 процессы крпсталлпзащп будутъ идти исключительно на счегь свободной 

 энерг1п. свойственной кристаллу. Мы знаемъ, что при соблюдепш всЬхъ 

 этпхъ условий, крпсталлизащя все таки будетъ продолжаться еще некоторое 

 время, т. е.. что она можетъ пропсходить при отсутствш притока энергш 

 пзвпе. Очевидно, такая кристалл11зац1я будетъ идти подъ вл1яшемъ свой- 

 ственной самому кристаллу свободной энерпи. 



4. Обыкновенно всю энерпю щмсталла разд^ляють па дв-Ь части: 

 1) на энерпю впутреннпхъ частей кристалла (энерпю массы — с^ и 2) на 

 энерпю поверхностной части кристалла — е^. Называя всю энергш кри- 

 сталла е. мы пм-Ьемъ: 



При чемъ въ теоретпческомъ случай § 3, когда Е^ только и состоить 

 нзъ энерпи крпста.1ла, Кюрп счпталъ ее равной с^. Онъ предполагалъ, что 

 внутренняя эперпя кристалла, пропорщональная его масс-Ь, есть пйчто не- 

 пзм-Ьнное и постоянное, а потому она не можетъ производить работу п 

 входить въ составъ свободной энерпи. Это предположете, верное для газовъ 

 п жидкостей, ясно не можетъ имЬть м-Ьста по отношению къ кристалламъ, 

 къ сред'Ь, обладающей вектор1алы1ымъ ст1)оен1емъ. Есть рядъ явлен1й роста 

 (особенно двойники), которыя идутъ въ значительной м^р-Ь за счетъ части 

 энергш с, названной мною вектор'шльной энергию ^). 



5. Въ самомъ д^-тЬ, обратпмъ впимате на характеръ тЬ.хъ явленш, 

 которыя мы называемъ энерггей даннаго тйла. Давая такое обозначете со- 



1) В. Верна дск1п. Ви11е1!п Де 1а 8ос. йез Ха(,иг. с1е Мозсои. 1902, р. 491. 



Изв*сТ1я и. А. Н. 1807. 



