— 292 — 



вокупности .можеть оыть самыхъ разнообразныхъ его свойствъ, мы совер- 

 шенно не вдаемся въ изтчен1е ихъ прпчпны; мы касаемся ея въ общпхъ чертахъ, 

 насколько это необходимо для попимашя вн'Ьшняго проявлеп1я «энергш». 

 Подъ пмепемъ энерг111 тЬла мы нодразтм'Ьваемъ существование въ немъ 

 такнхъ свойствъ, которыя могутъ выражаться вн-Ь его въ Форм-Ь двпженда, 

 хпмпческпхъ реакщй, свЬтовыхъ, тепловыхъ п т. п. эффсктовъ — въ известной 

 рабогЬ. Мы знаемъ о существоватп «энерпп» гЬла только постольку, поскольку 

 она можеть проявляться — т. е. переходить въ друпя Формы энергш. 



Для пзсл'Ьдовашя явлен1й крпсталлпзавдп намъ н-бтъ надобности делать 

 каюя бы то ни было предположешя о характер-Ь энерпи — е^ — кристалла 

 и о разлпчныхъ ея впдахъ пли Формахъ'). Намъ необходимо только знать, 

 что она всегда им-Ьетъ м'Ёсто на гранпц'Ь сопрнкосновешя двухъ разнород- 

 ныхъ срединъ. На этомъ основано отд'Ьлен^е поверхностной энергйг отъ 

 энергш внутреннпхъ слоевъ кристалла. Поверхностная энерпя кристалла 

 аналогична поверхностной энерпи жидкости, т. е. силы, благодаря ей про- 

 являющаяся, аналогичны каппллярнымъ спламъ жидкости, проявляющимся 

 при тЬхъ же услов1яхъ. Ызъ всего опыта и наблюдешя въ области физпко- 

 химпческихъ наукъ ясно вытекаетъ, что, такъ или иначе, неоднородность 

 среды тгьсно и нехшзрывно связана съ проявленгемъ какой-нибудь формы 

 энергги^ развивающейся на гранпц'Ь разнородныхъ срединъ, какъ это зам'Ь- 

 тилъ уже одинъ и.зъ самыхъ первыхъ предшественнпковъ Джпббса — 

 Дж. Томсонъ^). 



6. Въ зависпмостп отъ характера кристаллической структуры, про- 

 явлеше однородностп матер1п въ области явлешй, происходящпхъ въ кристал- 

 лической сред'Ь, должно выражаться въ новыхъ явлешяхъ, необычныхъ и 

 непзв'Ьстныхъ въ сред-Ь изотропной, ибо Фпзпческая однородность среды 

 получаетъ новые оггЬпкп, благодаря векториальности кристаллпческаго ве- 

 щества. Намъ приходится значительно углублять наше обычное представлен1е 

 о «неоднородстп» п находить въ немъ новыя стороны. Эти новыя стороны 

 выражаются въ повыхъ явлен1яхъ. 



1) Бриллюэнъ, Оетвальдъ, Кюри сводили эту поверхностную энергио къ по- 

 верхностному патяженгю плоскостей. Въ первомъ наброск'Ь излагаемой здЬсь теорхи (въ 

 1901 году) я придерживался того же взгляда. Но эта энерпя е, по свопмъ проявлен1я.мъ шире 

 поверхностнаго натяжсн1я: въ нее входятъ, папри5Аръ, тЪ силы, которыя развиваются на 

 ребрахъ кристахтическихъ пол1Эдровъ или на ихъ многогранныхъ углахъ ц которыя не 

 могутъ быть прямо сведены къ поверхностнозгу натяжение плоскости. Въ то же самое время 

 не исключена возможность ея проявлешя и въ другихъ Формахъ, ч'Ьмъ механическ1я натя- 

 жеи1я па плоскостяхъ, папр., въ явлен1яхъ свЬчешя или электрическаго напряжения. 



2) 3. ТЬотзоп. Ргосеейшйз о1' Коуа! 8ос1е(у. Ь. 1862. XI. ЛУ. ТЬотзоп. Рори1аг 1ес*и- 

 гез а. аДйгеззез, I, Ь. 1889, р. 4, 59 ел. 



