— 293 — 



Мы долисны называть ог1 породными только такое хплшческн чистое 

 кристаллическое гЬло, въ кото1)омъ всЬ векторы являются ст})ого парал- 

 лельными другъ другу, прп чемъ мы должны принимать во внпма1пе п ха- 

 рактеръ векторовъ^). Два поляриыхъ вектот^а, АВ п Б' Л' (рпс. 1) будутъ 

 пе параллельны, еслп пхъ одинаковые полюсы расположены на разныхъ 

 концахъ, хотя бы лпп1п АВ п В А' были строго параллельны Д11угъ другу. 

 Точно также два эиапт1оморфцыхъ вектора ^) (рис. 2) СВ и С' В пе будутъ 



5г+- 



"3 



а^ 



Рис. 1. 



Г -О. (Г 



Рпс. 2. 



параллельны, хотя бы пхъ одинаковые полюсы былп нанравдепы въ одну 

 сторону п строющ]я пхъ лпшп былп ст1)ого параллельны, если только въ 

 окружающей пхъ сред'Ь характеръ движен1я посолонь разлпченъ. 



Только однородное кристаллическое т^ло (т. е. т4ло съ строго парал- 

 лельными векторами) будетъ внолнЬ аналогично жидкости п газу и будетъ 

 обладать едппой внутренней энерпей, кото^п'ю мы обозначпмъ — е^^. 



7. Но то же 'Иио будетъ обладать еще н иной энерпей — е\ — если 

 не вс'Ь идентичные векторы его вполн-Ь параллельны. Этотъ случай 

 невозможенъ въ жпдкой пли газообразной, вполн-Ь изотропной, сред'Ь. Новая 

 энерпя развивается на грапиц-Ь двухъ крпсталловъ (т. е. двухъ кусковъ 

 крпсталлпческаго вещества, кая^дый съ параллельными векторалш). въ томъ 



1) См. В. Вернадск1п. Основы кристаллограф!!!. I. М. 1903, стр. 211 ел. Ею же, Законъ 

 Гаю1! II вектор1альное строен1е кристалла. М. 1904 («Труды Фпзпческаго Отд-Ьлен1я ОСщ. 

 Любит. Естествозн.»). 



2) ВернадскхП. 1. е.. 213—214. 



Пзв*ст1а 11. А. Н. 1Э0Т. 



