— 294 — 



случае, если пхъ векторы не параллельны. Такая энергия можетъ быть на- 

 звана векторга.гьной (анизотропной) энерггей. 



Т. о., еслп лы плЬемъ какое-нибудь тЬло А |рпс. 3), находящееся въ 

 прпкосиовен1п съ тЬлоыъ В, то съ чпсто Формальной точкп зрЬ1пя мыслимы 

 сл'6дующ]я трп Формы энергш, который должны проявляться въ разлпчныхъ 



явлен1яхъ п могутъ производить ра- 

 боту: 1) Энерпя — Сд — па грашщЬ 

 двухъ гЬлъ А и В пли разпаго хпмп- 

 ческаго состава, но одной Фазы (напр., 

 масла п сппрта), пли одного состава, 

 по разныхъ Фпзическпхъ Фазъ (напр., 

 льдап воды), НЛП разныхъ хпмпческаго 

 состава п Физической Фазы (напр., воз- 

 духа и льда). На этой граипцй будеть 

 развивсяться поверхностная энерпя, 

 такъ называемый капиллярныя силы. 

 2) Энерпя — е\ п Е^■^■ — внутренняя 

 энерпя одпороднаго тЬла жпдкаго^), 

 газообразнаго плп кристалла, различ- 

 ная для каждаго тЬла (внутренняя 

 потенц/альнал эперпя). 3) Энерпя — е^^ — векторшльная эпергая, которая 

 развивается па гранпц^ двухъ крпсталловъ, съ пепараллельпымп идентичными 

 векторами (напр., МВ и М'N'}. Зд^сь и хпмпческ1Й составъ, п Физическая 

 Фаза вещества одни и т^ же. 



8. Свободная энерг1Я, которая можегь быть использована въ данной 

 систем'Ь, соответствующей процессу крпсталлпзащп. такпмъ образомъ, да- 

 леко не ограничивается одной поверхностной энергией. Она можегь быть 

 выражена въ вид'Ь: 



Рис. 3. 



е.^, гд-Ь е;=с\-ч-е' 



1' 



при чемъ, при услов)п отсутств1я внЬшней свободной эперпи, эта величина с 

 должна быть наименьшей возможной для того, чтобы спстема пришла въ 

 равновЬс1е, т. е. чтобы крпсталлизащя закончилась. 



Прп постоянстве п неизм^ппюстп внЬшпей свободной эперпи (§ 3), 

 очевидно, е можетъ быть мшшмальной въ завпспмостп отъ взапмпыхъ отно- 



1) Зд'Ьсь II во всемъ дальн4йшемъ изложен!!! я называю жидкимъ тЬломъ — т4ло 

 изотропное, напр., аморфная 5 — жидкое тйло. 



