— 297 — 



Ибо въ чемъ бы нн вьфажалась эта энерпя, она, во всякомъ случае, 

 будетъ свопствомъ, обладающим-!, втторгальиостгю — т. е. въ кристаллахъ 

 она по всЬмь направлен^ямь не можеть быть одинакова. П1)и суммпровашп же 

 е^ на единицу площади, различие векторовъ совернк^нно не принимается во 

 внпмаше. Въ вектор1адьныхъ структурахъ можно пользоваться такимъ упро- 

 щенпыыъ представлетемъ только для плоскостей, въ которыхъ вектор1алы1ая 

 энерпя по всЬмъ нанравлен1ямъ одинакова, т. е. для изотропныхъ по отно- 

 шен1ю къ данному явлстю плоскостей кристалла. 



Таюя пзот])Оппыя для даннаго свойства нлоскостп могуть существовать 

 въ кристаллпческихъ гЬлахъ только прп услов1и, что данное свойство не яв- 

 ляется пер1одичеси1мъ, т. е. что на каждой плоскости для пего существуетъ 

 не больше одного максимальнаго (и минимальнаго) вектора, п что переходъ 

 отъ максимальнаго къ минимальному вектору совершается безъ скачковъ, 

 сове1)шенпо постепенно. Очевидно, прп этпхъ услов1яхъ вектор]альность дан- 

 наго свойства выражается ;!акопомъ эллипсоида. 



Мы знаемъ, что для явлетй кристаллпзащп, связанныхъ съ е^, это не 

 ингбетъ лгЬста, ибо иначе не получились бы прп криста-илизащи многогран- 

 ники. Мы им-Ьемъ возможность точно пров'15рить этотъ выводъ для изучаемаго 

 класса явлегай. Если бы е^ выран{а.юсь закономъ эллипсоида, то явлешя, 

 ей отв-§чающ1я. не могли бы наблюдаться на плоскостяхъ {001| или |0001} 

 квадратной п гексагональной системъ, {111} п})авильной. Ибо перпендику- 

 лярно къ этимъ плоскостямъ выходятъ оси симметрии порядка выше 2-го, 

 вызывающая идентичность по крайней м^р-Ь трехъ векторовъ на данной плос- 

 кости. При выражен1И явлешя закономъ э.иипсоида, эл.шпсисы его сбчен^я въ 

 этихъ плоскостяхъ превратились бы въ круга и нельзя было бы наблюдать 

 на нпхъ векторзальныхъ различай для даннаго явления. 



1 3. Мы знаемъ, однако, что !шлет!1, связанный съ векториальностью е^ 

 наблюдаются и на этихъ плоскостяхъ (§ 27). 



Если же это такъ, то законъ, вьц1ажающ1Й изм'Ьнен1е поверхностной 

 энергш въ связи съ векториальностью на граняхъ крпста.1лическаго много- 

 гранника, будетъ выражаться поверхностью бол-Ье сложной, ч'Ьмъ эллипсоидъ, 

 и на каждой плоскости можеть быть н1&сколько миппмумовъ и максимумовъ 

 энерг1и. Очевидно, получаемая зависимость все такп всегда подчиняется сим- 

 метр1и плоскости'). 



1) Въ первомъ наброске излагаемой теор1и (ВиИеПп йе 1а 8ос1ё1;ё (1ед 1^аШгаИ81еа йе 

 Мозсои. 1902, р. 495) я неправильно предположилъ, что поверхностная энерг1я при векто- 

 р1альности должна выражаться эллипсисомъ. Вх такой общей Форм^ этому явно противор'Ь- 

 чатъ указашя §§ 12 н 13. Но Факты указываютъ и на невероятность предположешя, чтобы 



Изв^стш и. А. Н. 1907. 24 



