— 332 — 



съ первоначальной плоскостью все больппй п большхй тголъ. Такпыъ об- 

 разомъ, посл'бдовательный рядъ положений этой плоскости колебанай, плп по- 

 следовательный рядъ траектор1й ЭФирныхъ частпцъ даннаго луча предста- 

 вится намъ въ видЬ винтообразно скрученной ленты. Такая винтообразная 

 фигура и можегь служить намъ въ качестве модели для геометрическаго 

 представлен1я характера даннаго Фпзпческаго явлешя по данному вектору. 

 Теперь, им^я въ виду, что всякое Физическое явлеше въ кристалле должно 

 находиться въ строгой зависимости огь элементовъ симметрш этого кристалла, 

 попытаемся разсмотр-Ьть, въ какихъ строешяхъ и по какимъ направленхямъ 

 (векторамъ) возможны так1Я винтообразныя Фпгуры. 



Прежде всего легко доказать, что он-Ь несовместимы съ дентромъ 

 симметрии. 



Представимъ себе (рпс. 1)^), что по направлен1ю ОЛ разсматрпваемое 

 Физическое явлеше изобразится въ виде правой винтообразной Фигуры. Въ 



Рис. 1. 



Рис. 2. 



любомъ направдеши, напр., 0N мы можемъ вообразить ось сложной сим- 

 метрш 2-го порядка, такъ какъ центръ спмметрзи равенъ безконечному числу 

 осей сложной симметрии 2-го порядка. Существоваше Л.'* вызоветъ по на- 

 правлешю динш ОА! появлен1е мнимаго изображешя правой винтообразной 

 Фигуры, а действительное изобраукен1е ея ОБ получится, какъ зеркальное 

 отражеше этого мнимаго изображешя въ плоскости, перпендикулярной Л**. 

 Но легко видеть, что вращательное движете, отражаясь въ зеркале, ме- 

 няегь знакъ своего вращешя, и что, следовательно, зеркальное изображен1е 

 правой винтообразной Фигуры будетъ обладать свойствами лгьвой винтообраз- 



1) Способъ доказательства заимствованъ у В. Вернадскаго. Основы кристал-юграФш, 

 I, 1903, стр. 214. 



