— 333 — 



ной Фпгуры. Такнмъ образо.мъ, мы ирпходимъ къ выводу, что ыаправленхе 

 АБ будетъ обладать одновременно свойствами какъ правой, такъ и л-Ьвой 

 винтообразной Фигуры, т.е. по такому направлен1ю неможетъ существовать 

 вращен1я плоскости поляризацш. Это же разсуждеше можно прим-Ьнпть къ 

 любому направлен1ю кристалла съ цент1)0мъ симметрш. 



Представпмъ себЬ теперь (рис. 2) кристаллическую среду, обладающую 

 плоскостью симметрии. Направлеше ОЛ соотв-Ьтствуегь направлеи1ю правой 

 винтообразной Фигуры, лин]я ОР представляетъ собою сл'Ьдъ плоскости 

 симмет1ли. Въ силу свойствъ зеркальнаго отраженхя, о которомъ говорилось 

 выше, по направленио ОЛ' расположится л)ьвая винтообразная Фигура. Такое 

 расположеше означаетъ, что по направлешямъ, параллельнымъ лиши ОА, мы 

 будемъ пм'Ьть въ крпста.м'Ь и^^я«ое вращение, а по направлешямъ, параллель- 

 нымъ лпыш ОА', — такое же по абсолютной велпчин-Ь, но лпвое вращен1е. 

 Если направленхе ОА совпадетъ съ плоскостью симметрш или же располо- 

 жится перпендикулярно къ плоскости симмет1ли, то въ такпхъ случаяхъ на- 

 правлен1е ОА одновременно будетъ обладать свойствамп разноименныхъ 

 винтовыхъ Фигуръ, п въ такпхъ направлешяхъ вращательной способности 

 быть не можетъ. Такъ какъ т])удно себЬ представить, чтобы разсматри- 

 ваемое Физическое явлеше прп постепенномъ изм'Ьнешп направлешя вне- 

 запно прекращалось бы пли изменяло свой знакъ, то остается предполо- 

 жить, что по м-ЬрЬ приблпжешя къ направлен1ямъ перпенднкулярнымъ или 

 параллельнымъ плоскости симметрш, вращательная способность постепенно 

 ослабляется, проходить нулевую точку и снова усиливается, но уже съ 

 обратнымъ знакомъ. Изъ этого сл'Ьдуетъ также, что тахшиш даннаго 

 явлен1я располояштся въ направлешяхъ, приближающихся къ углу въ 45° 

 съ плоскостью симметрш ^), 



Итакъ, мы прпходпмъ къ выводу, что вращательная способность не 

 мыслима въ крпсталлахъ съ центромъ симметр1и; но она возможна въ кри- 

 сталлахъ съ плоскостями симметрии по направлен 1ямъ, не паралле.1ьнымъ 

 этимъ плоскостямъ и къ нимъ не перпенднкулярнымъ. 



Р1;шающимъ аргументомъ противъ пзложеннаго вывода до самаго по- 

 сл-Ьдняго времени могло бы служить утвержден1е, что вращательная спо- 

 собность въ кристал.г§ одинакова по всЬмъ направлен1ямъ ^). Но изсл'Ьдо- 



1) Сазю сооою разумеется, что этотъ тголъ будетъ меньше въ случа-Ь перес'Ьчен1я 

 между собою 3-хъ, 4-хъ п бо.1йе плоскостей силметр111. 



2) СЬ. Вг1о1. Езза1з 5иг1а Лёопе таЛ. (1е 1а 111т1ёге, 1864, стр. 127 п 122; V. т. Ьапд. 

 А1та1еп а. Рктз. и. СЬ. Ег^апг. В(]. VIII, 1878, стр. 609; М. боиу. ^ои^п. (1. РЬуз. [2] 4, 

 1885, стр. 14У; О. "\У1епег. Аппакп Л. РЬуз. и. СЬ. 35, 1883, стр. 1. Г. Веаи1аг(1. 

 2е11зсЬг. {. Кгт51. 22, стр. 576, Ее1'.; Г. Веаи1аг(1. ^>иг 1а соех1з1епсе (1и роитоц- го1а1о1ге 

 е1 (1е 1а йоиЫе" гёГгасиоп Дапз 1е грапг Магае111е, 1803, стр. 78 и 153; В. Вернадск1й, 1. с, 



Нзв±ст1я и. А. Н. 1907. 



