шй не д'Ьлалось. Едва .зп мы можемъ считать за теоретпческхе выводы кое 

 кашя схемы, который попутно давались Скаккп, Леманномъ и др., кото- 

 рые наблюдали процессы кристаллизац1и ^). 



Теор1п двойнпковъ носятъ Формальный, чпсто геометрпчесшй харак- 

 теръ даже въ томъ случае, если они переносятъ двойниковую структуру въ 

 область внутренняго строен1Я кристалла^). 



А между тймъ, въ двойнпковыхъ сростан^яхг мы пм-бемъ Физическое 

 явлеше, которое не имЬеть ничего себ-Ь общаго въ жпдкпхъ или газообраз- 

 ныхъ Фазахъ вещества п можетъ быть разсматриваемо, какъ напбо.тЬе 

 чистое и яркое проявлеше векториальности однороднаго твердаго т§ла. 

 Явлеше это можетъ получить въ общемъ маровоззр'Ьшп криста.1лограФа 

 соотв-Ьтствующее ему значен1е только тогда, когда будетъ выяснено, проя- 

 влен1емъ какпхъ Фпзическихъ свойствъ вещества оно является. 



Подойти къ р4шетю этого вопроса является неотложной задачей 

 научной работы нашего временп. Попытка въ этомъ направлен1п была мною 

 сд-§лана уже въ 1901 году^). На нижесл4дующпхъ странпцахъ я даю бо.йе 

 систематическое ея изложеше — по возможности краткое. Исходнымъ пунк- 

 томъ является признаше двойниковъ за одно изъ явлений кристаллизацхп, 

 подчиняющееся законамъ равнов-боя. Въ основу теоретическпхъ предста- 

 влешй положено допущензе существования въ крпсталлахъ особой Формы 

 энерг]п, отличной отъ поверхностной (капиллярной) энерпи. Я назвалъ эту 

 энерг1ю анизотропной (пли векторгалъной). Только при ея допущешн ста- 

 неть неизб-Ьжнымъ образоваше двойниковъ при н1которыхъ явлен1яхъ кри- 

 сталлизащн. Въ этомъ легко уб-Ьдпться изъ сл'Ьдующпхъ соображешй. 



6. Поставивши кристаллизацдю въ условия, при которыхъ вн-Ьшняя 

 свободная энерг)я системы, которая отв4чаетъ процессу кристаллизацхи, 



1) Впрочемъ, очень интересную попытку приложен1я ученхя о равнов4с1яхъ къ обра- 

 зовашю двойнпковъ сд-Ьлалъ недавно П. П ав л овъ (Р. Рау1о-(т. геЛзсЬгШ Гйг КгуаиПодгарЫе, 

 ХЫ1. Ь. 1906. 144 ел.). Павловъ разсиотр-Ьлъ вл1ян1е среды на образован1е двойнпковъ — 

 вл1яше примЬсей къ раствору, давлен1я, движен1я жидкости ч т. д. Эти явлешя недостаточны 

 для объяснешя, напр., суш,ествован1я такихъ веществъ, которыя всегда являются только въ 

 двойнпкахъ. Отлпч1е параллельныхъ сростковъ и скелетовъ отъ кристаллическихъ двойни- 

 ковъ въ теор1и Павлова нсчезаетъ. 



2)Напр. Неззе!. Кгу81а11оте1;пе(081^а1(1'зК1а831к.)(1831). Ь.1897, р.119. СЬ. Г1че(1е1. 

 Ее. зиг кз^гоирреш. спзЬ. 81;. Е*. 1904, р. 389—390. Л'. V. СтоЫзсЬш1(11. геИзскг. I КгузиП. 

 XXIX. Ь. 1898, р. 361 ел. Ж Ваг!о-(т. Ш. XXIX. Ь. 1898, р. 552 ел. А. ^оЬпзеп, I. с. 



3) См. В. Вернадск1й. Ви11е1111 йе 1а 8ос. Дез КаШг. йе Мозсои. 1902, р. 491. Его-же. 

 Основы кристаллограФШ. I. М. 1903, стр.838, VI и др. Его-же. 11зв-Ьст1я Пмп. Академп! Наукъ. 

 С.-Пб. 1907, стр. 289 ел. Ср. О. Мидее. Хеиез ^аЬ1•ЬисЬ ^. М1пега1о§1е. 1903. В.-В. ХЛ'1. 450. 



Пзв1.стш П. А. Н. 1907. 



