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Su determinación podría hacerse, sin dificultad, si en ello 

 hubiese interés, enviando al aparato una descarga instantánea, 

 de un cpndensador j9 . e, y midiendo la máxima desviación del 

 móvil; calculando, como se hizo en el caso de las raíces reales 

 y desiguales, el valor de t que corresponde á esta máxima des- 



Q_t 



viación, se tienen conocidos en la función C > t . e 2¡x i 



además de su valor, el de todas las variables que en ella en- 

 tran, y se puede deducir el de C". El movimiento libre del sis- 

 tema es, en este caso, como en el primero, aperiódico , y el amor- 



tiguamiento 8 =—2- que corresponde á la condición — ^ 



= , se llama critico, porque, siendo el menor de los rela- 



ti vos á esta clase de movimiento, permite la vuelta del móvil á 

 la posición inicial de equilibrio en el menor tiempo. Si el amor- 

 tiguamiento disminuye, el movimiento libre del sistema resul- 

 ta oscilatorio, como se ha dicho antes. 



Se ve que en los tres casos considerados hasta aquí convie- 

 ne que para un cierto amortiguamiento, el sistema móvil ten- 

 ga muy pequeño momento de inercia, y que la acción direc- 

 triz que sobre él actúe sea muy enérgica, tanto más, cuanto 

 mayor sea aquel amortiguamiento. En estas condiciones, el mó- 

 vil obedecerá á la causa ó función que se quiere registrar, y 

 las oscilaciones de aquél podrán tomarse como representación 

 de ésta. 



Se ha supuesto en lo que precede que la función F que se 

 quiere registrar es una función armónica sencilla del tiempo. 

 Podrá suceder, y será el caso más general, que dicha función 

 sea periódica más compleja, y entonces procederá su descom- 

 posición en armónicas elementales, aplicando el teorema de 

 Fourier. Se podrá escribir, según este teorema, 



F=B,-i-B,Ben2J^-?,,\ -f ... + 5,sen27r Í^-P.) + ••. 



