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porcada elemento, penetrarán líneas de fuerza, de distintos ra- 

 dios en general, y, por consiguiente, de intensidades diversas 

 que concurrirán á que circule el éter por el canal embocado 

 por el elemento, en igual forma que en el primer caso, si, como 

 es de suponer, la corriente arrastra más ó menos á las sortijas. 



Como se ve, al resultado anterior hemos llegando partiendo 

 del supuesto de que las líneas de fuerza anulares eran pura- 

 mente lineales; pero, si á su vez estas líneas estuvieran orga- 

 nizadas en torbellino, el flujo de éter por los canales, en la 

 forma dicha, sería todavía más evidente. 



Sea, por último, una corriente que invade un hilo rectilíneo. 

 Sabemos que las corrientes que se establecen ó cesan en una 

 fracción de segundo insignificante se propagan por las capas 

 superficiales del hilo, y sólo cuando aquella fracción es algo 

 considerable invade la corriente la totalidad de la sección recta 

 del alambre. Sabemos también que estos fenómenos , y en ge- 

 neral todos los de inducción, se pueden considerar mecánica- 

 mente como fenómenos de inercia. 



Se trata , pues, de lanzar en un alambre , de un modo brusco, 

 una corriente eléctrica, la cual no debe quedar establecida 

 hasta que el éter estancado dentro del alambre sea expulsado 

 al exterior ó sea puesto en movimiento de igual modo que el 

 éter de la corriente, cosas ambas que exigen sea vencida la 

 inercia de ese éter, y probablemente la de otras masas exter- 

 nas al hilo. 



Imaginemos que en el trozo A B de alambre (fig. 3.*), estén 

 ,^ representadas las fases todas del 



establecimiento de la corriente, 



cuya intensidad deberá obedecer 

 sensiblemente á la fórmula 



Fig 3. 



(1) (E, tensión impulsora; R, resistencia del circuito; L, auto- 

 inducción de éste; t, tiempo de la corriente, y e, base de los loga- 

 ritmos neperianos.) 



