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dad, la energía de entretenimiento del campo que la corrien. 

 te habrá de facilitar será muy escasa mientras no haya causas 

 que tiendan á deformarle ó desbaratarle. El campo resulta ser 

 depositario de una cierta cantidad de energía (la llamada intrín- 

 seca), que nosotros compararemos á la de los volantes de las 

 máquinas en movimieato cuyo papel es regular, y dulcificar las 

 brusquedades de la fuerza propulsora, conteniéndola en sus 

 impetuosos arranques y supliéndola en sus momentos de 

 decaimiento , todo ello por puras leyes de inercia. 



Las líneas de fuerza, además, cuando ejercen acciones atrac- 

 tivas, si son abiertas, se las ve (merced á los espectros) ende- 

 rezarse hacia el campo aparentemente atraído, haciendo presa 

 en él, y deben avanzar atornillando, engulléndose á la vez un 

 filamento material por un efecto de succión que es propio de 



t 



varían de un modo continuo, el conjunto de éstas seguirá for- 

 mando curvas cerradas, y eu cada curva, tal como C, se tendrá: 



X' 



\udx-{-v dy -^ w dl) = const. ; 

 C 



en la que el paréntesis puede mirarse como el trabajo elemental 

 de una fuerza numéricamente igual á la velocidad de una de hvs 

 moléculas de la curva C, cuyas componentes y coordenadas son 

 w, V, lu y X, y, s, respectivamente, eu un instante dado. 



El teorema anterior, dado por Helmholtz sólo para líquidos 

 perfectos, se ha generalizado á todos los fluidos de este carácter 

 por la expresión siguiente: 



J{u d X -\- V d y -\- 10 d z) =1 1 d uj{ld''r-\- mi,-\-n') = const, 

 c Ja 



representando el primer miembro lo mismo que antes, y siendo el 

 segundo la integral extendida al área A de la superficie del torbe- 

 llino encerrada en la curva C, área de la cual es dw un elemento, 

 Z, m, n los cosenos directores de su normal y í, t,, T, las componen- 

 tes de la rotación de ésta alrededor de los ejes coordenados. La 

 segunda expresión, ligeramente modificada por Helmholtz en la 

 forma, se debe á Stokes. 



