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puesto que, si la velocidad no es muy grande, la indicada re- 

 sistencia, y, por consiguiente, la fuerza necesaria para ven- 

 cerla, es proporcional á la primera potencia de aquélla. En la 

 indicada expresión se ve que la fuerza mecánica corresponde 

 á la electromotriz; el momento de inercia, al coeñciente de au- 

 toinducción; la velocidad angular, á la intensidad de la co- 

 rriente, y la resistencia del aire, á la resistencia óhmica. Si 7\ 

 y Li son constantes, la fórmula anterior da, como se ve, la ex- 

 presión de la ley de Ohm. 



El autor considera el caso de dos conductores que puedan te- 

 ner ó no capacidad, la cual está representada en el sistema me- 

 cánico correspondiente por una cuerda elástica hábilmente dis- 

 puesta, y, por razonamiento semejante al expuesto, llega á las 

 dos ecuaciones generales conocidas 



E, 



dt Ci 



A = '17 r V2 -r 



dt ' -^ C2 



? 



en las que se ven claramente manifiestas las fuerzas electro- 

 motrices de autoinducción, de inducción mutua, las de capa- 

 cidad, y las necesarias para vencer la resistencia óhmica. Con 

 su auxilio puede estudiarse la influencia mutua de dos conduc- 

 tores, y, por consiguiente, el fenómeno de resonancia que en- 

 tre ellos se produzca. 



Basta, me parece, con lo indicado para que puedan com- 

 prenderse el objeto y alcance de estos tres capítulos, en los 

 que el autor hace resaltar, de modo ingenioso, las analogías 

 ya apuntadas por Faraday, de que queda hecho mérito. 



Un estudio enteramente semejante á éste ha sido publicado 

 en las Atti della R. Accademia delle Scienxe di Torino del 

 año 1897. 



Trata el capítulo VIII del primer libro, del interesante fe- 

 nómeno de la resonancia múltiple y del cual da el autor una 

 teoría muy conforme con los puntos de vista que sobre el asun- 



