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Consideraciones análogas pudiéramos hacer respecto á las 

 atracciones entre la materia ponderable y el éter. 



No hay inconveniente en admitir que para los fenómenos 

 eléctricos dichas atracciones están representadas por 





x"- 



y que para los fenómenos químicos varían tales acciones en ra- 

 zón inversa de otra potencia de la distancia distinta de la se- 

 gunda: por ejemplo, la cuarta potencia. De modo que la fórmu- 

 la sería: 



D 



En cambio, la fórmula completa podía escribirse de este 

 modo: 



C D 



x^ x^ 



Claro es que todos estos no son más que ejemplos , y que las 

 leyes exactas de las acciones entre la materia ponderable y el 

 éter nos son desconocidas. 



De todas maneras, las consideraciones que preceden nos 

 permiten presentar, no bajo una forma exacta, pero sí bajo 

 una forma esquemática, las teorías que antes desarrollábamos. 



Hemos estudiado el equilibrio químico de dos átomos de 

 una molécula perteneciente á un cuerpo simple. 



Hemos visto que cuando la carga del éter de ambos átomos 

 llega á ser muy grande, la combinación de éstos es imposible, 

 y la molécula del cuerpo simple es, por decirlo así, monoató- 

 mica; por el contrario, para valores menores de las cargas eté- 

 reas, las raíces resultan reales y la agrupación química de los 

 dos átomos puede realizarse. 



O más claro: el valor de x resulta real y perteneciente á las 

 distancias químicas. 



