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8Í(5n es distinta y más compleja, según hace un momento expli- 

 cábamos. 



De todas maneras, se comprende que en las partes más pró- 

 ximas de ambos átomos el fluido etéreo estará sujeto á las ma- 

 yores repulsiones, y que se acumulará en las partes míís lejanas. 



Pero esto puede tener una consecuencia: no decimos que la 

 tenga siempre, decimos que puede tenerla. 



Se comprende, repetimos, que si cuando uno de los átomos, 

 el átomo O, estaba aislado, el elemento etéreo en a se hallaba 

 en equilibrio, según en otra ocasión explicamos, ese equilibrio 

 habrá desaparecido al adelgazarse la atmósfera en a. 



En este caso se comprende, volvemos á repetir, que el éter 

 ambiente pueda precipitarse y aumentar las atmósferas de am- 

 bos átomos, penetrando en cierto modo por las partes débi- 

 les a y a. 



En resumen: la carga etérea del sistema podrá haber au- 

 mentado, es decir, que puede haber aumentado la cantidad h. 



Y esto puede explicar, como vamos á ver en seguida, la im- 

 posibilidad de que se una á los dos átomos otro tercero. 



Pero antes tendremos que resolver el siguiente problema: 

 dados dos sistemas desiguales, buscar sus condiciones de equi- 

 librio químico. 



Examinemos el problema elemental, ó sea la posibilidad de 

 combinación química de dos átomos de dos cuerpos simples 

 distintos. 



La marcha que hemos de seguir es la misma que hemos se- 

 guido al estudiar la posibilidad de combinación de dos átomos 

 de un mismo cuerpo simple, y aun nos puede servir la misma 

 figura que en aquella ocasión empleamos. 



Sean: m, la masa ponderable; 



[A, la masa etérea de uno de los átomos; 

 m', la masa ponderable; 

 [x', la masa etérea del segundo átomo; 

 X, la distancia de ambos átomos; es decir, la incóg- 

 nita del problema. 



Todas las demás notaciones son las mismas allí empleadas. 



La ecuación de equilibrio del sistema será la siguiente: 



