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v== Awu. u = A (1 — n) [1. 



y en soluciones extremadamente diluidas, en las cuales se 

 pueda suponer B=l, ó sea la ionización completa, por las 

 expresiones: 



V:^= AW[X:« M=K, = A (1 fl) [t-oo, 



K K 



que pueden mirarse como un límite de las anteriores. 



Para que se tenga idea de la pequenez de esas velocidades, 

 basta que digamos que, arreglando la caída de potencial de 

 modo que ésta sea de un voltio por centímetro entre los elec- 

 trodos, la mayoiía de los iones necesitarían bastante más de 

 1.000 segundos para arrastrar sus cargas á un centímetro de 

 distancia en la dirección de la corriente. 



Ahora bien: en un problema de transporte sobre un camino 

 dado, y en un tiempo también dado, es indiferente que el ca- 

 mino total lo recorra un solo vehículo de una sola tirada, ó que 

 éste sea relevado por otros de iguales condiciones en puntos 

 arbitrarios del trayecto, con tal que los relevos sean instantá- 

 neos; este transporte ideal es sustituible al primero, y recípro- 

 camente. 



Supongamos que las cosas ocurren de cualquiera de estos 

 dos modos, y que además la corriente ha alcanzado el régi- 

 men permanente. Nosotros somos dueños de bifurcar de ante- 

 mano esa corriente al salir del generador, y disponer dos ra- 

 males de igual resistencia y autoinducción, el uno metálico 

 todo él, y el otro comprendiendo intercalada la cuba, cuyas 

 dos corrientes las haremos pasar por los dos devanados de un 

 galvanómetro diferencial. Si por un medio adecuado hacemos 

 variar la corriente según una ley cualquiera antes de bifucarse, 



ros de transporte del ^ . , \:Kqs una constante = ..,„ ; S la pro- 



cation) llU 



porción de moléculas ionizadas ; A la caída de potencial en la cuba 



y ji. la conductibilidad molecular del electrolito. 



