— 386 — 



quierda á derecha, pasando por delante 6 por encima, cuando 

 se mira en el sentido en que avanza la corriente 6 la línea de 

 fuerza. Dada la extrema pequenez de las corrientes en cada 

 una de las bifurcaciones, es claro que sus líneas de fuerza cir- 

 culares tendrán prácticamente radios pequeñísimos. 



Representemos en la figura adjunta dos filamentos de co- 

 rriente y dos líneas de fuerza circulares á ellos correspondien- 

 tes, indicando sólo en éstas los dos sentidos del movimiento y 

 en aquéllos el de avance nada más. 



Imaginemos ahora una molécula electrolítica cuyo ion metá- 

 lico ó catión ocupe el eje del torbellino que constituye el fila- 

 mento de corriente; el otro ion, el anión ó radical electro-ne- 

 gativo, se dispondrá hacia el exterior del torbellino. El ion me- 

 tálico es obligado á girar y avanzar según el eje del torbellino- 

 corriente, y en este movimiento helizoidal es arrastrado el 

 anión, que será el que describa la trayectoria mayor, y por su 

 rozamiento con el medio ambiente nacerán deformaciones en la 

 molécula que tienden evidentemente á romperla en sus dos 

 iones. En cada volteo nace una nueva deformación que se suma 

 á la anterior, y al fin del número de volteos suficiente la molé- 

 cula ha sido rota. Desde ese instante el ion metálico marcha 

 aislado por el eje del torbellino, arrastrado por éste, hasta de- 

 positarse en el cátodo donde tiende á incrustarse. 



Pero es claro que en cada vuelta avanza la molécula una es- 

 pira; que ese avance supone un trabajo debido á la corriente, y, 



