148 Czapski: Grenzen der Leistungsfälligkeit des Mikroskops. VIII, 2. 



Einen Fortschritt in der Leistung des Mikroskopes bemessen wir 

 allgemein nach der Kleinheit der auflösbaren Structur, also nach der 

 Grösse S. Gemäss obiger Formel können wir diese Grösse auf zwei und, 

 da S einfach der Quotient zweier Grössen ist, nur auf zwei Wegen ver- 

 kleinern. Wir können entweder 1) a grösser, oder 2) X kleiner machen. — 



Ad 1. Die Erhöhung der Grösse a, d. h. der Apertur des 

 Systems, ist seit den Arbeiten von Abbe und Helmholtx das vorzügliche 

 Bestreben aller um die Verbesserung des Mikroskops bemühten Optiker 

 gewesen. Sehen wir zu , wie weit man hoffen kann , auf diesem Wege 

 zu gelangen, wie weit man anderseits von dieser erreichbaren Grenze 

 gegenwärtig noch entfernt ist. 



Es ist a = n sin u, worin n der Brechungsexponent des Me- 

 diums vor der ersten Linse des Systems ist, u der Winkel, welchen 

 der äusserste, durch das System hindurchgelassene, von einem mitleren 

 Objectpunkt ausgegangene Lichtstrahl mit der Achse desselben bildet. 

 Dieser Winkel kann aus rein geometrischen Gründen füglich nicht über 

 etwa 65° gesteigert werden, damit noch ein gewisser, weim auch sehr klei- 

 ner Raum, zwischen Object und System frei bleibe (für das Deckglas und 

 als Spielraum für die Einstellung). Es kann somit sinu kaum einen 

 höheren Werth erreichen als 95. Um die Apertur des Systems zu 

 steigern bliebe daher, wenn man jene geometrische Grenze erreicht hat 

 — und das ist ziemlich allgemein der Fall — kein anderes Mittel , als 

 die Grösse n , den Brechuugsexponent des Mediums vor dem Objectiv, 

 zu steigern. Damit ist man auf das Princip der Immersionssysteme 

 geführt. Doch ist zu beachten , dass es nicht genügt, zwischen Deck- 

 glas und Frontliuse eine „Immersionsflüssigkeit" von genügend hohem 

 Brechungsexponent einzuführen, sondern dass auch zwischen Object und 

 Immersionsflüssigkeit kein Medium, auch nicht in der mikroskopisch 

 dünnsten Schicht, vorhanden sein darf, dessen Brechungsexponent 

 geringer ist als der der Immersionsflüssigkeit. Andernfalls wird die 

 Apertur des Systems, ganz gleich wie hoch der Brechungsexponent n 

 der Immersionsflüssigkeit ist , durch Totalreflexion reducirt auf Grösse 

 a' = n', wenn n' der niedrigste zwischen dem Object und der Inimer- 

 sionsflüssigkcit in irgend einer Schicht auftretende Brechungsoxponent 

 ist, wie ich bereits in meiner Mittheilung „Ueber ein System von der 

 Apertur 1"60 (Monobromnaphthaliu), hergestellt nach Rechnungen von 

 Professor Av.v.v. in der optischen Werkstätte von Carl Zeiss" • her- 

 vorgehoben habe. 



») Cfr. diese Zeitschr. Bd. VI, 1889, j». 41 7. 



