456 S V. d. Kolk: Ueber die Vortheile schiefer Beleuchtung etc. VIII, 4. 



lieber die Vortheile schiefer Beleuchtung- bei 

 der Untersuchung' von Dünnschliffen im parallelen 



polarisirten Lichte. 



Von 



Dr. J. L. C. Schroeder van der Kolk 



in Leiden. 



Wenn man eine beliebig geschliflfene, planparallele Quarzplatte 

 zwischen gekreuzten Nicols senkrecht zum Strahlenbündel betrachtet 

 und sie um ihre Normale um 360'* dreht, so löscht sie bekanntlich vier- 

 mal aus. Man drehe die Platte nur um ihre Normale (p o) um 45" 

 aus dem Auslöschungsstande, damit man den Stand grösster Helligkeit 

 erhält. Es seien nun zwei Strecken parallel den Schwingungsrichtungen 

 durch einen beliebigen Punkt o gedacht ; die Endpunkte dieser Strecken 

 seien z. B. a, h und c, d. Es sei die Farbe der Platte z. B. Roth erster 

 Ordnung. Jetzt drehen wir den Quarz um einen Winkel cp erstens um 

 aö, zweitens um cd. Man wird nun bekanntlich im allgemeinen Fol- 

 gendes beobachten : 



1) c nähert sich unserem Auge ; die Interferenzfarben steigen bis 

 Violett zweiter Ordnung; 



2) d nähert sich-, es entsteht dasselbe Violett; 



3) a nähert sich; die Platte zeigt Blau zweiter Ordnung; 



4) h nähert sich; die Platte Aveist Gelb erster Ordnung auf; die 

 Interferenzfarben sind gefallen. 



Aus diesen Beobachtungen geht hervor, dass die optische Achse in 

 der Ebene p^ a, h liegt. 



Im Folgenden soll nun versucht werden, obenstehendes Verfahren 

 in der mikroskopischen Praxis anzuwenden. Zuvor sei es mir gestattet, 

 noch einige Bemerkungen vorauszuschicken. 



Indem man die Platte um einen Winkel cp dreht, verlängert sich 

 der vom Lichtstrahl zurückzulegende Weg, und zwar im Verhältniss 

 sec, cp, wenn wir der Einfachheit wegen die Platte als isotrop und deren 

 Brechungsindex gleich dem des umgebenden Mediums betrachten. Trifft 

 dies, wie gewöhnlich nicht zu, so haben wir noch mehrere Correctionen 



