442 Amann: Lc birefractometre ou oculaire-comparatenr. XI, 4. 



t ötant le temps correspondant au d^placement de la mol^cule et x la 

 diiree de la Vibration. Apres avoir pen^tre dans le biseau, ce mouve- 

 ment se d6compose en deux autres : l'un qiii correspond au rayon 

 ordinaire aura une amplitude egale ä cosi, l'autre correspondant au 

 rayon extraordinaire aura celle — sin i, en designant par i l'angle que 

 fait la section principale du biseau avec le plan primitif de Polarisation. 



Les expressions des deux mouvements en question seront donc: 

 pour le rayon ordinaire : cos i. sin 2 u — 



pour le rayon extraordinaire: sini. sin 2 7t; — 



l'expression a. sin27L — pouvant etre consideree comme l'integrale la 



X 



plus simple de l'equation generale du mouvement vibratoire. 



L'epaisseur du biseau n'etant pas süffisante pour produire la Sepa- 

 ration des deux rayons, les chemins qu'ils parcourent sont ä peu pr^s 

 identiques, mais leur vitesse ^tant differente, en raison de la difference 

 d'elasticite de l'ether suivant les axes de l'ellipsoide, ils presenteront ä 

 l'emergence une difference de phase proportionelle h l'epaisseur du 

 biseau qu'ils ont traversee, ce qui leur permet d'interferer lorsqu'ils 

 sont ramen^s par l'analyseur dans le meme plan de Polarisation. 



Si nous designons par Nq et Ne les indices de refraction de la 

 lame birefringente correspondants aux deux rayons ordinaire et extra- 

 ordinaire, ces indices pouvant etre consideres comme les rapports entre 

 ^es vitesses de propagation des rayons dans le biseau et dans l'air, et 

 si nous appellons D l'epaisseur du biseau en un point donne, la difference 

 de marclie entre les deux rayons, apr^s qu'ils auront traverse le biseau 

 au point considere, sera: 



^ ^ (No — Nel D^ 



X 



Nous aurons par cons6quent ä l'emergence les deux mouvements vibra- 

 toires suivants : 



pour le rayon ordinaire: cosi. sin2 7i — comme ci dessus 



et pour le rayon extraordinaire: — sini. sin2 7i; I 1- ^^ ^ I 



Designons maintenant par s l'angle que fönt entr'elles les sections prin- 

 cipales des deux nicols polariseur et analyseur : le mouvement vibratoire 

 du rayon ordinaire dans l'analyseur, ramenö dans le plan de Vibration 

 correspondant ä ce dernier, devient: 



