32 E. Rüter: Physikalische Physiologie 1914 und 1915. [14 



weder die volle Kohäsion wie in der Flüssigkeit, noch die volle Adhäsion wie 

 an Wandstellen, die ganz frei von Gas sind. — Scharfe Kritik der Versuolie 

 von Dixon über die Bedeutung des Luftgehaltes, wonach gelöste Luft die 

 Blasenbildung erschweren soll. 



78. Ursprung, A. Über die Kohäsion des Wassers im Farn- 

 annulus. (Ber. Deutsch. Bot. Ges. XXXIII, 1915, p. 153-162, 2 Abb. iraText. 

 - Ref.Bot.Centrbl.CXXIX, 1915, p.489. - Nach drei verschiedenen Methoden 

 Messung der Zugspannung des Füllwassers im Farnannulus, 1. Auf Grund, 

 der Annahme, dass die Annuluswände für Substanzen von geeignet hohem 

 osmotischen Drucke impermeabel sind. Berechnung der Zugspannung aus 

 der osmotischen Saugkraft, die eben Springen verursacht. Osmotische Saug- 

 kraft o (die eben Springen verursacht) = der elastischen Spannkraft e der 

 verdickten Wände = der Zugspannung z im Momente der Blasenbildung 

 eventuell = der Kohäsion des Füllwassers c (o = e = z == c). Die erforder- 

 liche Konzentration für Rohrzucker 3,1 M (1060,2 g pro Liter), für welche 

 Konzentration Verf. mit Hilfe der Angaben von Berkeley und Hartley, die 

 allerdings nur bis 750 6 g pro Liter gehen, den osmotischen Druck berechnete. 

 2. Auf Grund der Annahme, dass die mit Wasser imbibierte Zellwand aus 

 kleinsten Teilen besteht. Die mit Wasser angefüllten Zwischenräume können 

 als äusserst feine Kapillaren aufgefasst werden. Aus den Kiümmungsradien 

 der konkaven Menisken lässt sich auf die Weite der Zwischenräume und aus 

 diesen auf die Steighöhe schliessen. Diese aber muss der Zugspannung des 

 Füllwassers im Momente der Blasenbildung mindestens äquivalent sein. Die 

 Grösse der Krümmungsradien kann mit Hilfe der Thom>^ouschen Formel 

 indirekt festgestellt werden (Thomson: Dampfspannung über einer konkaven 

 Oberfläche geringer als über einer ebenen). Die experimentell zu bestimmende 

 Grösse ist der Dampfdruck über der gekrümmten Oberfläche. 3. Benutzung 

 der Formel von Reingamim, wonach die Steighöhe des Wassers im Askenasy- 

 schen Versuch berechnet werden kann. — Alle drei Methoden ergaben für 

 die Zugspannung rund einen Wert von 300 Atm. 



79. Ursprung, A. Zweiter Beitrag zur Demonstration der 

 Flüssigkeitskohäsion. (Ber. Deutsch. Bot. Ges. XXXIII, 1915, p. 253 

 bis 265, 1 Abb.) - Ref. Bot. Centrbl. CXXIX, 1915, p. 641. - Verbesserung 

 des zur Demonstration der Kohäsion strömenden Wassers konstriüerten 

 Apparates (1913) durch Ersatz des künstlichen porösen Materials (Filterkerze 

 nach Kitasato) durch ein totes, entrindetes, zylindrisches Zweigstück von 



Thuja. Maximale Steighöhe des Quecksilbers über 135 cm. 



80. Copelaiid, E. B. Über das Saftsteigen. (Jahrb. f. wiss. Bot. 

 LVI, 1915, p. 447 — 459.) — Experiment. Beweis für die Tatsache, dass der 

 hydrostatische Druck, welcher von dem Wasser in den leitenden Geweben 

 eines Lianenstammstückes ausgeübt wird, geringer ist als der einer gleich 

 hohen Wassersäide in einer Glasröhre. Abschneiden des Lianenstammes 

 dicht über dem Boden unter Wasser, Einfügen der Schnittfläche in eine kurze, 

 ca. 2,5 cm weite Glasröhre (imtere Röhre) mittels eines Gummi stopf ens, 

 Durchschneiden des Stammes in mehr oder weniger grosser Entfernung und 

 Einfügen beider hierbei entstandener Schnittflächen ebenfalls in eine kurze 

 weite Glasröhre (obere Röhre). Beide Glasröhren stehen durch lange feine 

 Röhren mit einem Hg-Manometer in Verbindung. Die Steighöhen des Hg 

 in der einen oder anderen feinen Glasröhre geben ein Mass für die Wasser- 

 bewegung stammauf- bzw. stamraabwärts. Bei einem Versuche mit Mucuna 



