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Fig. 3. 



v 



,/< 



Entfernung auf der entgegengesetzten Seite bringt und auch hier die 

 Lage der Pole vertauscht ; aus den vier für v beobachteten Werthen 

 ist dann das Mittel zu nehmen. 



Zweite Haupt läge. Bringt man (Fig. 3) den Mittelpunkt 

 des ablenkenden Stabes N S in die Verlängerung der Axe n s, so wird 



auch in dieser Lage der festliegende Magnet NS 

 auf die drehbare Nadel ns ein Drehungsmoment 

 ausüben und sie in die zu NS parallele Lage 

 zu drehen suchen, während der Erdmagnetismus 

 die Nadel ns in den magnetischen Meridian zu- 

 rückzieht. Die Beobachtung ergiebt, dass jenes 

 Drehungsmoment unter sonst gleichen Umständen 

 nur halb so gross ist wie in der ersten Haupt- 

 lage, und das gleiche Verhältniss zeigt sich be- 

 züglich der hier stets sehr kleinen Ablenkungs- 

 winkel selbst. Die mathematische Entwickelung 

 zeigt ferner, dass diese Thatsache nur mit der 

 Voraussetzung verträglich ist, dass die dyna- 

 mische Wirkung zweier Magnetpole auf einander 

 dem Quadrat ihrer Entfernung umgekehrt 

 proportional ist. Nebenher wird also durch die 

 Versuche in beiden Hauptlagen das COULOMB- 

 sche Grundgesetz zu unzweifelhafter Gewissheit 

 erhoben. Im vorliegenden Falle ergiebt sich für 

 die Gleichgewichtslage die Gleichung 

 Mm 



N- 



IV 



. cos v = m T . sin v 



und hieraus 



M 



= R 3 . fang v. 



M 



Um das Verhältniss -— - zu ermitteln, hat man also, mag man von dieser 



zweiten oder von der ersten Hauptlage ausgehen, nur eine Länge (R) 

 und einen Winkel (v) zu messen. Auch hier wird v mit Hilfe von 

 Spiegel, Skala und Fernrohr bis auf einige Sekunden genau ermittelt; 

 je vier Beobachtungen, aus denen das Mittel zu nehmen ist, ergeben 

 sich, indem man einerseits die Pole N und S mit einander, anderer- 

 seits die südliche mit einer gleichen nördlichen Entfernung vertauscht. 



