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dem Pol senkrecht steht, der Stromstärke i, der Polstärke p und der 

 Länge s des Stromelements direkt, dem Quadrate r seiner Entfernung 

 vom Pol umgekehrt proportional, also darstellbar durch die Formel 



f 



1 . p . s 



Für einen endlichen Stromleiter ist 

 hiernach die Wirkung leicht zu berechnen, 

 wenn jedes unendlich kleine Element des- 

 selben auf der Verbindungslinie mit dem 

 Magnetpol senkrecht steht, d. h. wenn der 

 Strom in einem Kreisbogen um den Pol 

 herumgeführt wird (Fig. 4). Bezeichnen 

 wir die Länge der einzelnen Stromelemente 

 mit s l5 s 2 , s 3 . . . . s n , die Gesammtlänge 

 des Bogens mit b, so wird, da sich die 

 Wirkungen sämmtlicher Stromelemente 

 summiren, nunmehr 



i . p . (s t -f s 2 -f s 3 



Fi£. 4. 



f = 



s„) i . p . b 



v2 



Sämmtliche Grössen dieser Gleichung sind bis auf i in absolutem 

 Maasse messbar: f in Dyn, p in den oben (S. 49) definirten absoluten 

 Einheiten der Polstärke, b und r in Centimetern. Wird nun um- 

 gekehrt i aus obiger Gleichung entwickelt, so erhalten wir 



f . r 2 



in absolutem Maasse, und diese Gleichung enthält zugleich die Definition 

 für die absolute Einheit der nach ihrer elektromagnetischen Wirkung 

 gemessenen Stromstärke. Beträgt die Länge des Radius wie die des 

 Strombogens ein Centimeter (Bogen und Radius werden einander gleich 

 bei einem Centriwinkel von 57° 17' 45"), die Polstärke p eine absolute 

 Einheit, die Kraft f ein Dyn, ist also r = 1, b = l. p = 1, f=l, 

 so wird auch i=l, d. h. die Einheit der Stromstärke hat derjenige 

 Strom, welcher, einen Kreisbogen von 1 cm Länge und 1 cm Radius 

 durchfliessend, einen im Centrum befindlichen Magnetpol von der Pol- 

 stärke Eins mit der Kraft eines Dyn aus der Kreisebene senkrecht 

 heraustreibt. 



Hiernach lässt sich nun auch leicht das Drehungsmoment berechnen 

 für den Fall, dass der Strom wie bei der WEBER'schen Tangenten- 



