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bussole (1842) im Kreise um eine verhältnissmässig kleine Magnetnadel 

 herumgeführt wird. Bekanntlich schlägt, wenn der Kreis in den mag- 

 netischen Meridian gestellt und dann der Strom geschlossen wird, die 

 Nadel so aus, dass ein mit dem Strome schwimmender und nach der 

 Nadel schauender Beobachter den Nordpol zur Linken hat. Für die 

 Bogenlänge b haben wir in diesem Falle die Länge des Kreisumfanges 

 2 tt r zu setzen und erhalten für die auf den Nordpol -|- p wirkende 



Kraft den Werth 



2/rr.i.p 2 ;? . i . p 



r 2 r 



und für das statische Moment dieser Kraft, wenn wir mit 1 den (gegen r 

 verhältnissmässig kleinen) Abstand des Nordpols von der durch den 

 Mittelpunkt gehenden Drehungsaxe der Nadel bezeichnen, den Werth 



2 7i i . p 

 r 

 Ebenso gross ist das Moment der auf den Südpol ( — p) wirkenden 

 und an den entgegengesetzten Hebelarm (— 1) wirkenden Kraft, daher 

 •erhalten wir das gesammte von dem Kreisstrom auf die Magnetnadel 

 ausgeübte Drehungsmoment ausgedrückt durch die Formel 

 p^^.i.p 21= 2*.i.m 

 r r 



sofern wir wie oben (S. 51) das Produkt aus der Axe 21 und der Pol- 

 stärke p als das magnetische Moment der Nadel kurz mit m bezeichnen. 

 Hat sich die Nadel um den Winkel v aus dem magnetischen 

 Meridian gedreht, so hat das Drehungsmoment nur noch den Werth 



2 tt i m 



-.cosv; andererseits wird die Nadel durch den Erdmagnetismus 



in den Meridian zurückgezogen mit einer Kraft, deren Moment wie bei den 



oben (S. 55) beschriebenen Ablenkungsversuchen den Werth mT.sinv 



hat. Die durch den Strom abgelenkte Nadel wird daher in einer Lage 



zur Ruhe kommen, in welcher das linksdrehende dem rechtsdrehenden 



Moment absolut genommen gleich wird, und wir erhalten für diese 



Gleichgewichtslage die Gleichung 



2 nim _ 



cosv = m T . sin v 



r 



und hieraus für die Stromstäke i nach Ausfall des gemeinsamen Faktors m 



rT 



l = . tang- v. 



2tv ° 



