PROPRIÉTÉS PHYSIQUES DE LA M1CELLE ALBUMINOIDE. 1<>9 



(C-f me) T = mev + CV (1) 



où T représente le potentiel du système après le contact. 



GV étant égal à zéro et les capacités électrostatiques des 

 sphères étant proportionnelles à leurs rayons, 



mev hit^v mrv 



G -f- me I -|- m-L. R + mr 



et de l'équation 1 



mrv R 



T = mev — me. . = m. cv. ■ (2) 



R+mr R+iiir 



Le facteur ■ K ^ im , varie en même temps que le produit mr. 

 D'autre part, R étant très grand par rapport à r ; m variant dans les 

 limites étroites de 1 à 7, comme on peut s'en assurer en compa- 

 rant les mobilités des ions r variant ; dans les limites encore 

 plus étroites, de 1 à 2, 3 comme on le verra plus loin, on 

 conçoit facilement que les variations de la valeur de ce facteur ne 

 seront pas assez sensibles pour pouvoir se manifester dans les 

 expériences aussi grossières que celle de la précipitation. Il 

 est donc permis, jusqu'à un certain point, de conclure, de 

 l'équation (2), que la charge électrostatique Q =(î T communiquée 

 ii une micelle conductrice par un ion est directement proportionnelle 

 à la mobilité de celui-ci. 



Pour les différents ions, les nombres étant ramenés à 100 

 pour l'hydrogène, les pouvoirs électrisants vis-à-vis d'une 

 micelle conductrice peuvent être exprimés par la série sui- 

 vante : 



Le pouvoir électrisant d'une molécule ionisée d'un électro- 

 lvte binaire sera représenté par la valeur absolue de la somme 

 algébrique des pouvoirs électrisants de ses ions pris avec leurs 

 signes respectifs. La charge de la micelle en présence de cet 

 électrolyte aura le signe de la somme. 



C'est ainsi que le pouvoir électrisant d'une molécule dissociée 

 d'acide chlorhydrique est égale à 7!), 2, de chlorure de potassium 

 0,3, de soude 10,7. La charge électrostatique de la micelle dans 



