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Il me semble que l'on peut assez facilement se rendre 

 compte de ce mouvement. La masse liquide, par suite de 

 son adhérence à la surlace du verre et de l'action de la pe- 

 santeur qui agit sur elle, prend une forme plus ou moins 

 hémisphérique; son épaisseur est le plus grande dans sa 

 partie médiane; il en résulte que son adhérence au verre 

 est moins grande dans cette région que sur les côtés, d'où 

 il suit aussi que les molécules liquides y conservent une 

 plus grande mobilité. Cette mobilité existe à son plus haut 

 point sur la ligne médiane, et va en s'atténuant vers les 

 côtés. Ainsi , la gouttelette a un mouvement plus rapide 

 dans son milieu ; mais cette rapidité ne* se communique 

 pas intégralement à toute la masse; c'est pourquoi une cer- 

 tarine quantité de liquide reste toujours en arrière de la 

 gouttelette. 



Supposons maintenant que la goutte d'eau descende par 

 intermittences, les intervalles de mouvement et de repos 

 étant aussi courts qu'on le voudra. Par suite des déperdi- 

 tions successives qu'elle a éprouvées dans sa marche, la 

 gouttelette n'est plus assez volumineuse pour continuer à 

 descendre; la partie moyenne s'arrête donc, oppose une cer- 

 taine résistance au courant central, formé par la chute du 

 liquide resté en arrière, résistance qui produit la bifurcation 

 du courant, par simple réflexion de la force qui anime le 

 courant descendant. La partie réfléchie agit alors de toute 

 son influence sur les molécules latérales, dont le mouve- 

 ment est nul , ou du moins presque nul , ce qui leur permet 

 de se laisser entrahier facilement. Ce mouvement, devenu 

 ascendant, est d'autant plus fort qu'il se produit dans la 

 région la plus externe du lîlct liquide. Ce courant étant 

 là en contact avec des particules solides ou liquides, tend 

 à les entraîner avec lui par simple frottement. La goutte 



