g0  THÉORIE  DU  MOUVEMENT  DE  LA  LUNE. 
à G,  g et  ï ou  bien  à H,  h et  ï\  les  rôles  que  nous  avons  fait  jouer 
à L,  / et  i.  Nous  pourrons  donc  appliquer  la  règle  du  numéro 
précédent,  en  y changeant  i en  i' , i en  i,  L en  G,  G en  L,  l en  g , 
g en  /,  ou  bien  en  y changeant  i en  i" , i"  en  i,  L en  H,  H en  L, 
/en  h,  h en  /.  Pour  plus  de  commodité,  nous  allons  énoncer  ce 
que  devient  cette  règle  pour  chacun  des  cas  qui  peuvent  se  pie- 
senter  quand  i est  nul,  et  que  i'  et  i"  ne  sont  pas  tous  deux  nuis 
en  même  temps  que  i. 
Ier  Cas.  i nul,  i'  différent  de  zéro. 
Règle.  — Si  l’on  a intégré  les  équations  différentielles  (19)  en 
réduisant  R aux  deux  termes 
— A cos  [i1  g A-  1"  h -h  i'"  l'  A-  q ) B, 
et  si  l’on  a trouvé  de  cette  manière  (ô  désignant  1 angle 
i'  g 1 h H-  1"  l'  H-  q) 
6 = 0o(f+  c)  A-  9,  sin  0O  (t  A-  c)  A-  9--  sin  2 0,  (t  + c)  A-  9.  sin  3 0O  [t  A-  G +•  • ■ , 
l — (/)  A-  l0[t  A- G A-  l,  sin0o  (t-\-c)  G sin  2 0o  {t A-  G A-  h sin  30o  {(  A-  G -A  - • , 
h = (h)  A-  /<„  (f-t-c)  A-  ht  sin  9U  (t  A- G -\-h2  sin  2 0o  (fA-c)A-A3  sin  3 0„  (t-+-c) 
i"  i1"  q 
g = - 0O  (f  A-  G — Y [ [h)  A-  K P a-  G ] Y 1 J< 
A-  g,  sin  0„  p A-  c)  A-  £2  sin  2 90  p A-  G A-  sin  3 P + c)  • • ’ 
L = L0  y 
G = G„  A-  G.  cos  0O  (ï  A-  c)  A-  G-,  eos  2 0O  (f  + c)  A-  G3  cos  3 0O  p -h  G A-  • • • , 
H = H0  A-  H,  cos  0O  ( t A-  c)  A-  H,  cos  2 0O  ( t A-  c)  A-  H3  cos  3 0O  ( t A-  c)  A-  • • ■ » 
c,  (/),  (h)  étant  trois  constantes,  et  4 0 5 1 K 1 ! ^2 
