I O 
THEORIE  DU  MOUVEMENT  DE  LA  LUNE. 
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puis  intégrant, 
nous  tirerons 
(')+ 
- (2  A'  4-  2( 
2 
?'  + 3 0 + ( 
+ r) 
r / 
'io5  , , 
35  , - , 
35  , , 
00 
n( 
vnre»e  ~ 
T7LL'  + 
64  6 ' C ' 
" 128  '«  J n. 
/i5  , , 
125  „ , , 
45  4 
A n 12 
1 
00  j 
- 64  e“ 
1 1 655  f *440^  3 , fl  j 9 
^4^%03  + io24  0 «S  J 0 
Ù + c)j 
( L.„ 
A = (^)  + A0(ï  4-  c) 
r 435 
35  , , , 
35  , ,N 
\ «'  25  , , nn 
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00 
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+ 3^^ 
) r e a e ~T  ~+~  ' 
/ «0  lb  7?o 
32  0 ni  J 
(/)  et  (A)  sont  les  deux,  constantes  introduites  par  l’intégration  (n°  21);  /0  et  A0 
sont  des  quantités  qui,  comme  ô0,  dépendent  de  /i0,  e0,  y0,  n , e , mais  dont 
noos  ne  donnons  pas  les  valeurs,  parce  que  nous  n en  avons  pas  besoin.  La 
forme  sous  laquelle  nous  avons  mis  la  partie  non  périodique  de  la  valeur  de 
h -+-  g -h  l vient  de  ce  que  l’on  a 
h 4-  g 4- 1 = - 04 -/  + -(2/r  + 2g',  + 3/'). 
Les  six  formules  (E'42),  (F'42),  G42),  (H42),  (K42),  (L42)  constituent  les  inté- 
grales de  nos  six  équations  différentielles,  dans  le  cas  où  la  fonction  R y est  sup- 
posée réduite  aux  deux  termes  (i)  et  (126);  dès  lors  nous  n avons  plus  qu  à 
appliquer  la  première  règle  du  110  30,  et  si  nous  remarquons  que  / est  égal  à 
— — 0 4-  [h  4-  g 4-  0 — - (2/i'4-2gr'+3/)1 
nous  serons  conduits  à effectuer  la  transformation  suivante  : 
Formules  de  transformation. 
On  remplace 
f 3 7 4 1 5 C1  , n'h 
128  n% 
4- 
199335 
128 
, .n'*! 
96  *1 
COS  ( 2 h 4-  2 1 
2 // 
'-3/') 
a par 
